Методические указания к лабораторным работам по курсу "Основы физики лазеров". Летута С.Н. - 47 стр.

различными профилями штрихов. Часто дифракционная решетка заменяет одно
из зеркал резонатора.
      При наклонном падении излучения под углом a к плоской прозрачной
дифракционной решетке распространение дифрагированного света будет опре-
деляться из выражения

                       d (sin β − sin α ) = m λ ,                       (3.25)

      где m - порядок дифракции,
          d - постоянная решетки (или период решетки, т.е. суммарная ширина
прозрачного и непрозрачного участков),
          β - угол дифракции.
      Для отражательных решеток (рисунок 3.4,а), которые чаще используют в
лазерах на красителях, уравнение (3.25) принимает вид

                       d (sin α + sin β ) = mλ .                        (3.26)

Дифференцируя его, можно получить выражение для угловой дисперсии отра-
жательной решетки

                           dβ    m      sin α + sin β
                 D реш =      =       =               .                 (3.27)
                           dλ d cos β      λ cos β




                                              1-й порядок 0-й порядок
                                              дифракции дифракции
                  а                                      б

      Рисунок 3.4 Схемы плоской профилированной отражательной (а) и объ-
          емной голографической решетки с прямыми штрихами (б).
Видно, что угловая дисперсия решетки пропорциональна ее рабочему порядку
(числу штрихов на 1 мм ). Для автоколлимационной схемы (α = β )

                                              tgα
                                  D реш = 2         .                   (3.28)
                                              λ



                                                                           53