Методические указания к лабораторным работам по курсу общей физики (Оптика и атомная физика). Часть 2. Либерман З.А - 13 стр.

                                    13
следовательно, и разности хода лучей. Поэтому в данном случае
следует рассматривать оптическую разность хода лучей.
                     ∆ =(AB +BC )n −(CD +λ / 2).                        (8)
      Слагаемое λ/2 появляется в связи с тем, что луч 2 отражается (в точке
С) от оптически более плотной среды, его фаза изменяется на π, что
соответствует дополнительной разности хода λ/2. Луч 1 отражается (в точке
В) от оптически менее плотной среды, его фаза не изменяется.
      Если разность хода равна целому числу длин волн λ падающего света,
то лучи 1 и 2 максимально усилят друг друга. Нетрудно усмотреть, что при
(при данном значении α) такой результат интерференции будет иметь место
не только для точки С, но и для всех других точек поверхности пленки.
Поэтому глазу, аккомодированному на поверхность пленки, вся пленка
представится ярко освещенной. Если же ∆ равно нечетному числу
полуволн, то все отраженные от ее поверхности лучи взаимно погасятся и
пленка будет казаться темной.
      Таким образом, изменяя угол падения α, мы увидим пленку
попеременно то светлой, то темной.
      До сих пор мы имели дело с плоскопараллельной пленкой.
Рассмотрим     теперь    пленку     переменной      толщины,     например,
клинообразную (рис.5). В отраженном свете поверхность такой пленки уже
не покажется равномерно освещенной, так как разность хода лучей,




                       а             Рис.5                     б
интерферирующих в различных (по толщине) местах пленки, будет
неодинаковой. Эта разность сохраняется постоянной только вдоль линий,
параллельных ребру клина, и убывает в направлении от основания к ребру
(рис.5 а). Поэтому поверхность клинообразной пленки представится
покрытой чередующимися светлыми и темными полосами, параллельными
ребру клина (рис.5 б). Очевидно, что чем больше угол клина θ, тем быстрее
изменяется разность хода лучей вдоль клина и тем чаще расположены
интерференционные полосы.
      При использовании белого света интерференционные полосы
несколько расширяются, приобретая радужную окраску. Это объясняется
зависимостью разности хода от длины волны: в каждой светлой полосе
максимумы для различных длин волн располагаются раздельно.
      В отличие от клинообразной пленки у пленки со случайным
распределением толщины интерференционные полосы могут иметь самую
разнообразную криволинейную форму. При освещении этой пленки белым
светом возникает весьма причудливая по форме и расцветке
интерференционная картина. Такую картину дают мыльные пленки,
нефтяные пятна на поверхности воды, крылья мелких насекомых, жировые
налеты на стекле и другие тонкие пленки толщиной порядка 10-4 см. В
более толстых пленках цветные интерференционные полосы оказываются