Электроизоляция и перенапряжения. Лифанов В.Н. - 25 стр.

этом месте мгновенно достигает нуля, а ток в этот момент i = q ϑ, т.е. оцени-
вается плотностью заряда q (к/м) и скоростью его стекания - ϑ (м/с).


                                        +
                                                 коронный чехол
                                                 стример
                                                    лидер


                                                         главный разряд
                                            -
                 Рис.1.7. Схема перехода лидера в главный разряд
      В дальнейшем канал главного разряда продвигается к первому электро-
ду из-за увеличения плотности заряда в канале и скорости перемещения элек-
тронов. Заряженные частицы поставляются в канал главного разряда от ко-
ронного явления при формировании лидера.

      Искра в длинном промежутке
      Когда главный разряд достигнет противоположного электрода ( перво-
го стержня), процесс переходит в новую стадию, характеризующуюся корот-
ким замыканием электродов через плазменный канал высокой проводимости
и температуры - это стадия искры. В электрических сетях высокого напряже-
ния искровой разряд возможен при импульсах коммутационного или атмо-
сферного перенапряжения, характерным для него является пробой изоляци-
онного промежутка длиной от 1 м до десятков метров. Особенностью искры
оказывается вольт-амперная характеристика ( Е = f(I) ) и удельное активное
сопротивление ( R = E / I ). Вместе с образованием канала искры связывают
ударную акустическую волну от начальной стадии главного разряда, на слух
это воспринимается как треск. Удар молнии приводит к расщеплению опор
на ЛЭП, деревьях, высоких бетонных сооружениях.
      Существенное значение имеет переход импульсной искры в дуговой
разряд, поддерживаемый, например, рабочим напряжением сети. Этот пере-
ход определяется энергетическим соотношением в искровом канале, он носит
вероятностный характер, определяемый случайностью момента импульсного
разряда относительно фазы переменного напряжения и статистическим ха-
рактером всех процессов искрового разряда. Открытое И.В. Курчатовым яв-
ление “пинч-эффект” в канале искры с параметрами по току порядка 10 6 А и
сильно разряженным газом, а также характерным сжатием канала искры под
действием собственного магнитного поля, где температура канала достигает
десятков миллионов градусов по Цельсию, что позволило разработать МГД
генераторы ТОКОМАГ-5 и -10, где поддерживается устойчиво высокотемпе-
ратурная плазма в течение нескольких секунд.

                                        25