Электроизоляция и перенапряжения. Лифанов В.Н. - 26 стр.

      Дуга в длинных промежутках
      Это явление ионизационного состояния диэлектрического пространства
между электродами при бесконечной мощности источника напряжения в
сравнении с мощностью разрядного промежутка. Почти всю длину дуги за-
нимает плазменный столб, в котором плотность зарядов достигает
1018 ион/см3. Электрическое поле в столбе дуги Е сообщает энергию электро-
нам и ионам, причем в основном воспринимают ее электроны из-за большой
подвижности. При столкновениях электроны отдают энергию молекулам,
увеличивая их кинетическую энергию, это ведет к увеличению температуры
газа. При высоких давлениях ( атмосферное) температура лежит в пределах
4000 - 1500 К, это обеспечивает интенсивную термоионизацию в объеме газа.
В дальнейшем свободные электроны поступают в дуговой столб за счет тер-
моэлектронной эмиссии от катода, разогретого дугой. Интенсивность сво-
бодных электронов с катода зависит от падения напряжения у катода, вели-
чина которого составляет всего несколько десятков вольт. Если это напряже-
ние очень мало в сравнении с падением напряжения в плазменном столбе,
дугу называют линейной. Энергия в основном выделяется в плазменном
столбе, поэтому характеристики длинной дуги и ее устойчивость полностью
зависят от процессов в столбе дуги. В установках высокого напряжения дуги
в воздухе практически всегда являются длинными. Вольт-амперная характе-
ристика дуги нелинейная, вследствие тепловой инерции дугового столба
(рис.1.8).
      В/см Eq
     1000


     100

      10

       1


                                                      I

              10 -3                                  104 А
             Рис. 1.8.Вольтамперная характеристика открытой дуги
                         в воздухе (по А.Е. Майкопару)



     1.6. Разряд в газе вдоль поверхности твердого диэлектрика

                                      26