Математическое моделирование и методы расчета оптических наноструктур. Ловецкий К.П - 37 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

РУДН | Москва

Составители: 

Рубрика: 

37
результаты исследования аналитических свойств, произведенного в
разделе 5.2. Они являются аналитическими функциями, не имеющими
особенностей в верхней полуплоскости
, и удовлетворяют (при каждом
фиксированном значении
k
) дисперсионным соотношениям Крамерса —
Кронига. То же самое относится и к функциям
;
l
k

и
;
t
k

в (1.78).
При этом надо иметь в виду, что функция
l
при
0k
не стремится при
0
к бесконечности даже в проводящей среде, и потому вычитание
(которое было необходимо при выводе (1.43)) здесь не требуется;
обращение

в проводнике в бесконечность при
0
связано с
однородностью (
0k
) статического поля.
Средняя по времени плотность энергии электромагнитного поля в
прозрачной среде с пространственной дисперсией выражается прежней
формулой; поскольку теперь
1
, то
*2
1
||
16
ik
ik
U E E B






(1.80)
(
E
и
B
предполагаются представленными в комплексном виде). В
плотности же потока энергии в такой среде появляется дополнительный
член:
. (1.81)
Эта формула выводится путем обобщения вывода формулы (80,11):
теперь надо рассматривать волну, размытую как по небольшому интервалу
частот, так и по направлениям волнового вектора.
Представленная в данном разделе модель пространственной
дисперсии может служить базой для изложения и понимания
искусственной пространственной дисперсии композитных оптических
материалов. Примером таких конструкций являются дифракционные
решетки, простейший пример которой приведен в [2]. Многочисленные
нетривиальные примеры многослойных одномерных дифракционных

Страницы