Математическое моделирование и методы расчета оптических наноструктур. Ловецкий К.П - 35 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

РУДН | Москва

Составители: 

Рубрика: 

35
которых от
r
и
t
дается множителем
exp i kr t


. Для таких волн связь
D
и
E
принимает вид
,
i ik k
D k E

, (1.73)
где
3
0
,,
ik
ik ik ik
k f e d d

 


. (1.74)
В таком описании пространственная дисперсия сводится к
появлению зависимости тензора диэлектрической проницаемости от
волнового вектора.
«Длина волны»
1/k
определяет расстояния, на которых поле
существенно меняется. Можно сказать поэтому, что пространственная
дисперсия является выражением зависимости макроскопических свойств
вещества от пространственной неоднородности электромагнитного поля,
подобно тому, как частотная дисперсия выражает зависимость от
временного изменения поля. При
0k
поле стремится к однородному,
соответственно чему
стремится к обычной проницаемости
ik

.
Из определения (1.74) видно, что
*
,,
ik ik
kk
(1.75)
— соотношение, обобщающее (1.19). Симметрия же (1.72), выраженная в
терминах функций
, дает теперь
, ; , ;
ik ki
kk

, (1.76)
где в явном виде выписан параметр
— внешнее магнитное поле, если
таковое имеется. Если среда обладает центром инверсии, компоненты
ik
являются четными функциями вектора
k
; аксиальный же вектор при
инверсии не меняется, и потому равенство (103,10) сводится к
, ; , ;
ik ki
kk

. (1.77)
Пространственная дисперсия не сказывается на выводе формулы для
диссипации энергии. Поэтому условие отсутствия поглощения по-
прежнему выражается эрмитовостью тензора
.

Страницы