ВУЗ:
Составители:
34
для обычных диэлектриков ядро
ik
f
интегрального оператора существенно
убывает уже на расстояниях
| '|rr
, больших только по сравнению с
атомными размерами
a
. Между тем макроскопические поля, усредненные
по физически бесконечно малым элементам объема, по определению
должны мало меняться на расстояниях
~ a
. В первом приближении можно
тогда вынести
'E r E r
из-под знака интеграла по
'dV
в (1.68), в
результате чего вернемся к (1.15). В таких случаях пространственная
дисперсия может проявиться только в качестве малых поправок. Но эти
поправки, как увидим, могут приводить к качественно новым физическим
явлениям и потому быть существенными.
При учете пространственной дисперсии представляется
целесообразным, не умаляя степени общности теории, писать уравнения
Максвелла в виде:
1
, 0
B
rot E divB
ct
(1.70)
1
, 0
D
rotB divD
ct
, (1.71)
не вводя величину
H
. Вместо этого все члены, возникающие в результате
усреднения микроскопических токов, предполагаются включенными в
определение
D
.
Компоненты тензора
; , '
ik
f r r
— ядра интегрального оператора в
(1.69) — удовлетворяют соотношениям симметрии:
; , ' ; , '
ik ki
f r r f r r
. (1.72)
Обычно рассматривают неограниченную макроскопически
однородную среду. В таком случае ядро интегрального оператора в (1.68)
или (1.69) зависит только от разности
'rr
. Функции
D
и
E
целесообразно разложить тогда в интеграл Фурье не только по времени, но
и по координатам, сведя их к совокупности плоских волн, зависимость
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 32
- 33
- 34
- 35
- 36
- …
- следующая ›
- последняя »
