Математическое моделирование и методы расчета оптических наноструктур. Ловецкий К.П - 41 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

РУДН | Москва

Составители: 

Рубрика: 

41
несфазированным колебаниям
x
- и
y
- составляющих. Существует,
конечно, много частных случаев, имеющих большое значение в оптике.
Начнем с рассмотрения общих свойств излучения с эллиптической
поляризацией, а затем обсудим ряд частных случаев.
В представлении комплексных функций вектор электрического поля
монохроматической плоской волны, распространяющейся в направлении
оси
z
, дается выражением:
()
( , ) Re ,
i t kz
z t e


EA
(2.1)
где
A
— комплексный вектор в плоскости
xy
. Выясним теперь, что
представляет собой кривая, которую описывает в некоторой точке
пространства конец вектора электрического поля
E
. Эта кривая дает
эволюцию во времени положения точки с координатами
( , )
xy
EE
:
(2.2)
где комплексный вектор
A
определен следующим образом:
ˆˆ
;
y
x
i
i
xy
A e A e
A x y
(2.3)
здесь
x
A
и
y
A
— положительные числа, а
ˆ
x
и
ˆ
y
— единичные векторы.
Кривую, описываемую концом вектора электрического поля во времени,
можно получить, если из уравнения (2.2) исключить
()t kz
. После
простых алгебраических преобразований получаем
2
2
2
cos
2 sin ,
y
x
xy
x y x y
E
E
EE
A A A A







(2.4)
где
.
yx

(2.5)
Любой фазовый угол здесь удовлетворяет условию
.
Уравнение (2.4) описывает кривую второго порядка. Из выражений (2.2)
очевидно, что эта кривая ограничена прямоугольной областью со

Страницы