Математическое моделирование и методы расчета оптических наноструктур. Ловецкий К.П - 48 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

РУДН | Москва

Составители: 

Рубрика: 

48
cos
,
sin



(2.18)
где
— азимутальный угол между направлением поляризации и осью х.
Состояние поляризации, которое ортогонально состоянию поляризации,
описываемому вектором (2.18), можно получить заменой
на
/2

,
что приводит к вектору Джонса:
sin
cos .



(2.19)
Частный случай
0
соответствует линейно-поляризованным
волнам, вектор электрического поля которых колеблется вдоль осей
координат. Векторы Джонса при этом имеют вид:
10
ˆˆ
,.
01

xy
(2.20)
Световые волны с правой и левой круговой поляризацией
описываются векторами Джонса
1
1
ˆ
,
2
i



R
(2.21)
(2.22)
Эти две круговые поляризации являются взаимно ортогональными в
том смысле, что
*
ˆˆ
0.RL
(2.23)
Поскольку вектор Джонса представляет собой столбец из двух
элементов, любую пару ортогональных векторов Джонса можно выбрать в
качестве базиса в пространстве всех векторов Джонса. Любая поляризация
при этом может быть представлена как суперпозиция двух взаимно
ортогональных поляризаций
ˆ
x
и
ˆ
y
, или
ˆ
R
и
ˆ
L
. В частности, базисные

Страницы