Составители:
Рубрика:
25
(фермионы) подчиняются статистике Ферми – Дирака , а частицы с
целочисленным (или нулевым) спином (бозоны) подчиняются
статистике
Бозе – Эйнштейна
26
. Для фермионов справедлив принцип запрета Паули,
поэтому в каждом квантовом состоянии может находиться не более одного
фермиона. Бозоны, которые не подчиняются принципу запрета Паули, могут
занимать квантовые состояния в любом количестве. Более того, вероятность
попадания бозона в данное квантовое состояние пропорциональна числу
бозонов в нем находящихся.
Молекулярно-кинетическая теория основана на классической статистике.
С помощью классической статистики построена молекулярно-кинетическая
теория газов.
Примеры распределения частиц по состояниям в разных
статистиках
Пусть некоторое макросостояние представляет собой возможные
размещения двух тождественных частиц в трех квантовых состояниях
(ячейках). Покажем, какими микросостояниями может быть реализовано это
макросостояние в трех статистиках. В классической статистике частицы
различимы: желтый кружочек изображает первую частицу, зеленый – вторую
частицу. Поскольку в квантовых статистиках две частицы принципиально
неразличимы, они обозначены кружочками одного цвета (см.
рис 1).
Как видно из рисунка, в
классической статистике заданное
макросостояние может быть реализовано девятью микросостояниями с
вероятностью каждого, равной 1/9. В
квантовой статистике Бозе-Эйнштейна
– шестью микросостояниями с вероятностью каждого, равной 1/6, и в
квантовой статистике Ферми-Дирака – тремя микросостояниями с
вероятностью каждого, равной 1/3.
25
Квантовой статистике Ферми–Дирака подчиняются электроны. С помощью этой статистики построена
теория теплопроводности и электропроводности металлов.
26
Квантовой статистике Бозе - Эйнштейна подчиняются фотоны. С помощью этой статистики построена
теория теплового излучения.
74
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 72
- 73
- 74
- 75
- 76
- …
- следующая ›
- последняя »
