Силовые преобразователи в электроснабжении. Лукутин Б.В - 67 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТПУ | Томск

Составители: 

Рубрика: 

67
Потенциал анода вентиля VD
1
относительно потенциала катода
равен
ueU
k
VD
01
1
−=
,
где
u
k0
можно определить из режима работы вентиля VD
2
:
θ
2
2
2
20
d
d
dt
d
i
xe
i
L
eu
a
a
a
a
k
−=−=
, где x
a
= ωL
a
.
До максимума тока
i
a2
ЭДС
θ
2
d
d
i
x
a
a
противодействует
нарастанию тока (действует против ЭДС
e
2
). После максимума тока
ЭДС
θ
2
d
d
i
x
a
a
совпадает по направлению с током, т. е. усиливает
действие ЭДС e
2
. В точке М (см. рис. 4.5, б), соответствующей
максимуму тока
i
a2
, ЭДС
0
θ
2
=
d
d
i
x
a
a
, поэтому u
k0
= e
2
. В точке А
u
k0
= e
1
, поэтому
0
1
=
U
VD
.
С этого момента потенциал анода вентиля
VD
1
становится
положительным. Следовательно, точка
А является началом интервала
одновременной работы двух вентилей.
Эквивалентная схема для интервала II представлена на рис. 4.5,
а.
К моменту начала прохождения тока через вентиль
VD
1
энергией,
запасенной в индуктивности
L
a
ветви с вентилем VD
2
(по сравнению с
энергией в сглаживающем реакторе с индуктивностью
L
d
),
пренебрегаем, так как обычно
L
d
>> L
a
. Таким образом, в схеме к
началу коммутации имеются две равные внешние ЭДС –
е
1
и е
2
,
находящиеся в противофазе, и свободная энергия, запасенная в
индуктивности
L
d
, которая обусловливает свободный режим. В период
коммутации цепь линейна, если считать
r = const. Поэтому можно
применить метод наложения действий внешних источников ЭДС
(
е
1
и е
2
) и ЭДС самоиндукции индуктивности L
d
, обусловленной
запасенной в ней энергией магнитного поля.
При действии ЭДС
е
1
и е
2
(см. рис. 4.5, в) ветвь нагрузки с
элементами
r
d
, L
d
можно не учитывать при номинальном режиме, так
как она обладает значительно большим сопротивлением для всех
гармоник пульсирующего тока по сравнению с ветвями, содержащими
элементы
L
a
. При таком допущении ток i
k
в контуре определяется из
уравнения
θ
2
21
d
d
i
xee
k
a
=−
. (4.20)

Страницы