ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
68
Но, так как
)θsin(
21
ϕ
+==
E
ee
m
, отсчет времени ведется с
момента начала коммутации, поэтому
)θsin(
θ
ϕ+=
E
i
x
m
k
a
d
d
. (4.21)
Решение уравнения (4.19) в общем виде дает
Ad
x
E
x
E
i
a
m
a
m
k
+ϕ+−=ϕ+=
∫
)θcos(θ)θsin(
. (4.22)
При этом напряжение на нагрузке
u
k0
= 0.
При действии ЭДС самоиндукции индуктивности
L
d
(рис. 4.5, г)
ток в цепи нагрузки
i
d.св
определяется из уравнения
0
θ2
ω
св.
св.
=+
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
+
r
i
i
L
L
d
d
da
d
d
d
. (4.23)
Токи в анодных ветвях
2
св.
св2св1
i
ii
d
аа
==
. Если ток в
индуктивности L
d
к началу коммутации имел значение i
d0
, то из
уравнения (4.23) можно определить значение свободного тока в цепи
нагрузки
eii
dd
ωτ
θ
0св.
−
=
. (4.24)
Напряжение на нагрузке при этом
θ2
св.
0
d
d
ix
u
da
k
⋅=
.
Таким образом, форма кривой тока i
d.св
зависит от величины
постоянной времени цепи
r
L
L
d
a
d
2
τ
+
=
. Чем больше величина L
d
по
сравнению с
r
d
, тем более пологая кривая i
d.св
в период коммутации. На
рис. 4.4,
д представлены кривые i
d.св
для L
d
= ∞ и 0 < L
d
< ∞. Если
длительность периода коммутации γ меньше величины τ, что
справедливо при больших значениях
L
d
, то ток i
d.св
на интервале можно
считать изменяющимся по прямолинейному закону; тогда напряжение
u
k0
будет неизменно по величине (линия АВ на рис. 4.5, б).
Произведя наложения действий источников ЭДС и определив
постоянные интегрирования, получим выражения для токов в вентилях
и напряжения на нагрузке в период коммутации:
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 66
- 67
- 68
- 69
- 70
- …
- следующая ›
- последняя »
