Теоретические основы теплотехники - 147 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

q
2
= ε
п
C
S
[(T
э1
/ 100)
4
– (T
э2
/ 100)
4
] ;
…………………………..……….. ;
q
n
= ε
п
C
S
[(T
э n–1
/ 100)
4
– (T
эn
/ 100)
4
] ;
q
n + 1
= ε
п
C
S
[(T
эn
/ 100)
4
– (T
2
/ 100)
4
] .
При наличии п экранов таких формул получается п + 1. Сложим почленно правые и левые части
этих формул:
q
1
+ q
2
+ … + q
n
+ q
n + 1
=
. ...
ээ1э1
п
−+
−
+
−
ε=
4
2
4
2
44
4
1
100100100100100
T
TTT
T
C
s
После взаимного уничтожения подобных членов эта формула принима-
ет вид
(n + 1) q
l
= ε
п
C
S
[(T
1
/ 100)
4
– (T
2
/ 100)
4
]
или
(n + 1) q
l
= q
0
,
где через q
0
обозначена плотность потока, передаваемого при отсутствии экранов. Значит
01
1
1
q
n
q
+
=
,
т.е. установка п экранов в (n + 1) раз уменьшает передаваемый тепловой поток.
2.4.5 Лучистый теплообмен между телами произвольной формы
ассмотрим сначала случай, представленный на рис. 2.85, когда одно тело полностью (или частично)
находится внутри другого. На тело 1 падает лишь часть эффективного излучения второго тела. Это
наглядно представляется, если рассматривать излучение от любой элементарной площадки на поверх-
ности тела 2. От площадки dF
1
на тело 1 падает луч 2, лучи же 1 и 3 минуют это тело и, отражаясь, могут
снова попадать на тело 1. Обозначим часть энергии, падающей от тела 2 на тело 1 через ϕ . Если T
1
> T
2
,
то эффективное излучение первого тела определится следующей формулой
Е
эф1
= E
1
+ (1 – A
1
) ϕ Е
эф2
,
а соответствующий эффективный тепловой поток от первого тела ко второму будет
Q
эф1
= Е
эф1
F
1
= E
1
F
1
+ (1 – A
1
) ϕ Q
эф2
. (2.68)
Второе тело излучает тепловой поток
Q
эф2
= Q
co6
+ Q
oтp
,
где Q
co6
= Е
эф2
F
2
, Q
oтp
= Q
oтp1
+ Q
oтp2
; Q
oтр1
– тепло из потока Е
отр2
, падающего от первого тела, отражен-
ное вторым телом; Q
oтр2
– тепло из потока Е
отр2
, падающего от самого второго тела. Рассчитаем эти сла-
гаемые:
I
2
3
4
II
4
от
3
от
1
F
1
dF
1
F
2
dF
2
Р285Л й
Р

Страницы