ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
8
расстояние l, а на другой поверхности они сдвинулись внутрь, оставив
положительные заряды снаружи на эффективном расстоянии l. В результате этого
возникает, как показано на рисунке 1, поверхностная плотность связанных
зарядов σ´. Величину σ´ можно определить следующим образом. Если площадь
пластины диэлектрика (в горизонтальной плоскости, рисунок 1) равна S, то число
электронов, которое окажется
на поверхности, будет равно Sln, где n –
концентрация электронов в объеме. Полный заряд на поверхности Q=Slne, где e –
заряд электрона. Тогда поверхностную плотность связанных зарядов легко найти
по формуле
nel
S
Q
==
′
σ
. Но согласно формуле ( 4 )
n
P
=
′
σ
, где
n
P – проекция
вектора
P на внешнюю нормаль к пластине диэлектрика (рисунок 1). Последнюю
формулу можно представить и в другом виде. В соответствии с выражением (3)
n
Eε
0
χ
σ
=
′
, где
n
E – проекция вектора напряженности электрического поля Е на
внешнюю нормаль.
2.2 Свойства поля вектора Р
Поле вектора поляризованности диэлектрика
Р обладает следующим
замечательным свойством. Поток вектора
Р через произвольную замкнутую
поверхность S равен взятому с обратным знаком избыточному связанному заряду
диэлектрика в объеме, охватываемом поверхностью S, т.е.
∫
′
−= qdSP
. (5)
Уравнение (5) выражает теорему Гаусса для вектора
Р в изотропном диэлектрике.
В неоднородной диэлектрической среде граничное условие для компонент
вектора
Р выглядит следующим образом:
σ
′
−
=
−
nn
PP
12
, где n – общая нормаль к
границе раздела двух диэлектриков и направлена от диэлектрика 1 к диэлектрику
2. В частности, если среда 2 – вакуум, то
0
2
=
n
P и условие на границе сред
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 6
- 7
- 8
- 9
- 10
- …
- следующая ›
- последняя »
