Электромагнитная совместимость радиоэлектронных средств. Малков Н.А - 44 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

Удельная
проводимость
σ , См/м
5,7
⋅ 10
7
16,6 ⋅ 10
7
33 ⋅ 10
7
10 ⋅ 10
7
1,54 ⋅ 10
7
Относитель-
ная магнитная прони-
цае-
мость
r
µ
1 1 12 50 100 12
000
Коэффициент материала
экрана
A
,
м
⋅ Гц
1/2
6,7
⋅ 10
–2
12,4 ⋅ 10
–2
8,8 ⋅ 10
–2
2,3 ⋅ 10
–2
1,54 ⋅ 10
–2
0,36 ⋅ 10
–2
5.9. Эквивалентная глубина проникновения δ
для различных экранирующих материалов, мм
Сталь
Частота
f , Гц
Медь Латунь Алюминий
r
µ
= 50
r
µ
= 100
Пермаллой
r
µ
= 12 000
10
2
10
3
10
4
10
5
6,700
2,100
0,670
0,210
12,400
3,900
1,240
0,390
8,800
2,750
0,880
0,275
2,300
0,700
0,230
0,070
1,540
0,490
0,154
0,049
0,380
0,120
0,038
0,012
На высоких частотах при относительно большой толщине материала
δ
>d эффективность экрана можно определить по
приближенному уравнению
δµ
+≈
δ
r
d
m
D
е
8,22
1
Э
, (5.13)
где d – толщина стенок экрана; δ – эквивалентная глубина проникновения; D – ширина прямоугольного экрана или диа-
метр цилиндрического или сферического;
r
µ – относительная магнитная проницаемость; m – коэффициент формы экрана,
для прямоугольного
m = 1, для цилиндрического m = 2 и для сферического m = 3.
Величину
пл
Э можно рассматривать как произведение двух сомножителей:
пл.ослпл.отрпл
ЭЭЭ =
. (5.14)
Первый из сомножителей характеризует эффективность отражения первичной падающей волны электрического поля от
поверхности экрана.
Можно получить следующие приближенные зависимости для оценки величины первого сомножителя зависимости
(5.14):
>
<
⋅≈
.1δdприδ
;0,1δdпри
60π0Э
пл.отр
d
(5.15)
Из формулы (5.15) видно, что с увеличением толщины экрана
пл.отр
Э
сначала растет, а потом почти не меняется. Это и
понятно, так как при
δ>d явления на поверхности практически перестают зависеть от d .
С повышением частоты эффективность отражения сначала сохраняется неизменной, а потом начинает уменьшаться и
при
δ>d
оказывается практически обратно пропорциональной f . Причина в том, что из-за поверхностного эффекта воз-
растает поверхностное сопротивление экрана.
Второй сомножитель формулы (5.14) характеризует степень ослабления электрической составляющей при проникновении поля
сквозь толщу стенки экрана. Приближенно его можно оценить по зависимости
>
<
≈
.1δпри
2
1
;0,1δпри1
Э
δ
пл.осл
de
d
d
(5.16)
Формулы (5.12) позволяют сравнивать между собой различные металлы как материалы для экрана. Действительно, при
1,0<δd эффективность экрана пропорциональна удельной проводимости
δ
и не зависит от магнитной проницаемости ма-
териала. Следовательно, при равных толщинах медный экран лучше алюминиевого и намного лучше стального.
Однако с ростом толщины
d или частоты
f
картина изменяется, так как существенную роль при определении Э начи-
нает играть член
δd
е . А так как у стали толщина поверхностного слоя много меньше, чем у меди и алюминия, то стальной
экран оказывается более эффективным. Граничная частота
гр
f , при которой эффективность стального и медного экранов
одна, зависит от
d и определяется формулой

Страницы