Электромагнитная совместимость радиоэлектронных средств. Малков Н.А - 43 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

Количественную оценку эффективности электромагнитного экрана (эффективность экранирования) можно характери-
зовать отношением напряженности поля в защищенной области пространства при отсутствии экрана
00
, НЕ и при наличии
его
),( НЕ :
Е
Е
Е
0
Э = ;
Н
Н
Н
0
Э = .
Величина
НЕ,
Э
может быть выражена в простых отношениях или в децибелах (дБ).
Эффективность экрана существенно зависит от характера источника поля. Разнообразие возможных источников беско-
нечно: однако любой реальный источник может быть с необходимой точностью представлен в виде более или менее слож-
ной совокупности электрических диполей и витков (рамок) с током (магнитных диполей).
В основе различия поведения экрана по отношению к разным реальным источникам лежит различие в его поведении по от-
ношению к электрическому и магнитному диполям. Последнее различие является следствием разной структуры полей этих двух
источников. В свободном пространстве при
π
λ
>>
2
r ,
где
r
– расстояние от источника, а λ – длина волны, различие в структурах полей обоих источников стирается: в любой
точке пространства
Е и
Н
практически синфазны, а их отношение оказывается почти такими же, как и в плоской волне,
т.е.
π= 120
Н
Е
, Ом.
При
π
λ
<<
2
r
отношение Е/H зависит от положения точки наблюдения. В экваториальной плоскости (плоскости, прохо-
дящей через диполя перпендикулярно к его оси) оно приближенно и определяется следующими формулами:
– для электрического диполя
r
Н
Е
π
λ
π=
2
120
;
– для магнитного диполя
λ
π
π=
r
Н
Е 2
120
.
Таким образом, с уменьшением
r
или увеличением
λ
(с уменьшением частоты f) отношение
Е
к
Н
в случае электро-
технического поля растет, роль магнитной составляющей убывает, и оказывается возможным рассматривать поле как квази-
электростатическое.
В общем случае экран не только ослабляет, но и искажает поле источника в защитной области пространства. Поэтому
его эффективность различна для электрической и магнитной составляющих поля. Это обстоятельство существенно затруд-
няет ее количественную оценку.
Только в простейших случаях эффективность экрана определяется однозначно (например, экранирование полупро-
странства от плоской электромагнитной волны бесконечным однородным экраном).
Для последнего случая можно получить формулу, удобную для практических расчетов:
>δ
δ
<δ
πσ=
δ
,1при
22
;01при1
60Э
пл
de
d
d
dx
d
(5.12)
где σ – удельная проводимость материала экрана, см/м; d – толщина экрана, м;
δ
– эквивалентная глубина проникновения,
т.е. расстояние, на котором электромагнитная волна ослабевает в
е раз и отстает на 2
π
.
f
A
f
a
=
σµπ
=δ
1
,
где
A
– коэффициент материала;
a
µ
– абсолютная магнитная проницаемость;
f
– частота электромагнитного излучения,
Гц.
Электрофизические параметры, а также данные об эквивалентной глубине проникновения для материалов экранов,
представляющих наибольший интерес, приведены в табл. 5.8 и табл. 5.9.
5.8. Электрические параметры некоторых металлов
Показатель Медь Латунь Алюминий Сталь
Пермал-
лой
Удельное
сопротив-
ление
ϕ ,
Ом
⋅ мм
2
/м
0,0175 0,06 0,03 0,1 0,65

Страницы