Устройства сверхвысоких частот. Малков Н.А - 7 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

−
ε
µ
≈
d
dD
Z
2
ln120
в
, Ом. (1.19)
Картина силовых линий электромагнитного поля показана на рис. 1.3. Мощность, переносимая волной типа Т в двух-
проводной линии передачи,
−
µ
ε
==
d
dD
U
Z
U
P
2
ln
1
2402
2
в
2
,
Вт
. (1.20)
Напряжённость
электрического
поля
максимальна
на
участках
поверхности
,
которые
наиболее
близки
друг
к
другу
.
Приближённо
при
d
/
D
< 0,4
−
+
=
d
dD
Dd
d
U
E
2
ln
)2/(1
max
. (1.21)
Диэлектрик
способен
выдержать
без
электрического
пробоя
некоторое
предельное
значение
напряжённости
электриче
-
ского
поля
Е
пред
,
которое
и
определяет
предельную
переносимую
мощность
.
Коэффициент
ослабления
волны
за
счёт
потерь
в
диэлектрике
(
α
д
)
определяется
формулой
(1.22).
Коэффициент
ослаб
-
ления
,
обусловленный
сопротивлением
проводников
:
э00м
2
1
δ+µω=α gE
; (1.22)
2
в
м
)/(1 DddZ
R
S
−π
=α
,
м
–1
. (1.23)
Здесь
квадратный
корень
учитывает
повышение
ослабления
вследствие
неравномерного
распределения
тока
;
при
d
<
D
/ 3
этой
поправкой
можно
пренебречь
.
Коаксиальные линии передачи.
Коаксиальная
линия
передачи
представляет
собой
систему
из
двух
соосных
металли
-
ческих
цилиндров
с
диаметрами
d
и
D
,
разделённых
слоем
диэлектрика
с
проницаемостями
ε
a
и
µ
a
(
рис
. 1.4).
Комплексная
амплитуда
вектора
E
&
бегущей
волны
в
коаксиальной
линии
передачи
без
потерь
r
zj
e
rdD
U
E 1
1
)/ln(
β−
=
&
&
, (1.24)
где
U
&
–
комплексная
амплитуда
напряжения
(
разности
потенциалов
)
между
внутренним
и
внешним
проводниками
в
сече
-
нии
z
= 0.
Рис. 1.4
Для
линии
без
потерь
εµπ=εµ= /120/
aa
сT
Z
,
Ом
. (1.25)
Погонные
параметры
коаксиальной
линии
передачи
:
)/(ln)2/(
1
dDL
a
πµ=
,
Гн
/
м
; (1.26)

Страницы