ВУЗ:
Составители:
1
2
1/ 2
2
2
2(
()
() 1 ,
R
r
bdrrfr
bVr
fr
rE
θπ
∞
),
−
⎡
⎤
=−
⎣
⎦
⎛⎞
=− −
⎜⎟
⎝⎠
∫
(3.9)
где b — прицельный параметр, R — расстояние ближайшего
приближения ( f(R) = 0 ),
2
12
r
m
E
mm
E
⎡
⎤
=
⎢
⎥
+
⎣
⎦
— энергия в СЦИ, m
2
— масса
рассеивающего атома, m
1
— масса налетающей частицы.
Для больших прицельных параметров
θ
находится посредством
импульсного приближения. Ограничения при этом определяют члены
наивысших порядков в сумме:
(
2
12
11
n
n
nn
r
ZZe
b
f
a
aE
θθ
∞∞
==
⎛⎞
==
⎜⎟
⎝⎠
∑∑
)
n
. (3.10)
Достаточно будет использовать только первый член
()
11 1 1
61,2
0,6 0,66 0,105
bb
b
fK K K
a
aa
⎛⎞ ⎛ ⎞ ⎛
=+ +
⎜⎟ ⎜ ⎟ ⎜
⎝⎠ ⎝ ⎠ ⎝
0,3b
a
⎞
⎟
⎠
, (3.11)
где
K
1
- модифицированные функции Бесселя 1-го порядка.
В ЛСК угол
θ
представляет собой угол между направлением
вектора импульса иона
p
r
и осью OZ (рис. 3.5),
Рис 3.5. Угловые параметры импульса p иона в ЛСК:
ϕ
– угол наклона
плоскости рассеяния,
θ
– угол вектора импульса относительно оси OZ.
θ
x
,
θ
y
–
проекции угла
θ
.
49
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 47
- 48
- 49
- 50
- 51
- …
- следующая ›
- последняя »
