Оптика. Мартынова Г.П. - 135 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

СГАУ | Самара

Составители: 

Рубрика: 

линейным по полю. Для мощного лазерного излучения линейное соотно-
шение (6.1) для поляризации следует заменить, вообще говоря, бесконеч-
ным рядом по степеням напряженности электрического поля
...
)3()2(
+++= EEEEEEP
e
G
G
G
G
G
GG
χχχ
(6.3)
Коэффициенты
, и т. д. носят название нелинейных восприимчи-
востей. Оказывается, что во многих практически важных случаях именно
нелинейные восприимчивости определяют главные черты поведения мощ-
ного светового пучка в среде.
)2(
χ
)3(
χ
Изотропными называются среды, в которых поляризация ориентиро-
вана параллельно полю:
P
G
⎜⎜
E
G
. Заметим, что свойства дисперсии, линей-
ности и изотропии не связаны между собой. Например, линейная среда
может быть как диспергирующей, так и недиспергирующей, изотропной
или анизотропной. То же самое относится к нелинейным средам.
Некоторые важные свойства сред можно установить, не конкретизи-
руя модель среды, а опираясь только на данные определения. Рассмотрим
эти свойства.
Волновое уравнение для света в среде
Из всего многообразия сред выделим наиболее важные для оптики.
Это – диэлектрические, нейтральные и немагнитные среды. Класс сред,
определяемых данными условиями, довольно велик. К нему относятся, на-
пример, воздух, некоторые жидкости, кристаллы, стекла, пластмассы и т.
п. Как уже неоднократно указывалось, для таких сред уравнения Максвел-
ла приобретают форму
,
1
,
1
t
B
c
Erot
t
D
c
Hrot
∂
∂
−=
∂
∂
=
G
G
G
G
.0
,0
=
=
B
div
Ddiv
G
G
(6.4)
Теперь материальное уравнение в общем виде запишем как
)(EDD
G
G
G
= . (6.5)
В силу соотношения
E
D
G
G
G
π
4
+
=
(6.6)

Страницы