Оптика. Мартынова Г.П. - 136 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

СГАУ | Самара

Составители: 

Рубрика: 

материальное уравнение, эквивалентное (6.5), может быть представлено в
виде
)(EРР
G
G
G
= . (6.7)
В дальнейшем под материальным уравнением будем понимать, как прави-
ло, именно уравнение вида (6.7). Из (6.4) и (6.6) нетрудно вывести соотно-
шение
,
41
2
2
22
2
2
t
P
ct
E
c
Erotrot
∂
∂
−=
∂
∂
+
G
G
G
π
называемое волновым уравнением для света в среде.
Ограничимся изучением линейных изотропных сред. Тогда вектор
P
G
⎜⎜
E
G
и в силу (6.6) вектор D
G
⎜⎜
E
G
. Но тогда из уравнения Максвелла
вытекает равенство 0=Ddiv
G
0
=
E
div
G
, откуда следует, что
E
E
rotrot
GG
∆−= . В этом случае общее волновое уравнение (6.8) преобразует-
ся к виду
.
41
2
2
22
2
2
t
P
ct
E
c
E
∂
∂
=
∂
∂
−∆
G
G
G
π
(6.8)
Это уравнение показывает, что оптическая поляризация среды является ис-
точником светового поля. Поляризация, в свою очередь, наводится полем
световой волны, падающей на среду. Поскольку поляризация имеет смысл
дипольног момента единицы объема среды, отыскание явного вида зави-
симости сводится к решению уравнения, описывающего движе-
ния
зарядов. Таким уравнением является уравнения Ньютона в классиче-
ском приближении и уравнение Шредингера в квантовой теории.
о
)(EРР
GGG
=
Лекция 22.
Теория дисперсии Лоренца
Классическая осцилляторная модель среды
Для вычисления поляризации среды рассмотрим классическую осцил-
ляторную модель атома, предложенную Лоренцем. Поскольку главную
роль в оптической активности атома играет электрон, мы для удобства бу-
дем говорить именно о движении электрона во внешнем поле. Однако все
дальнейшие рассуждения остаются в силе и для иных заряженных частиц,
входящих в состав атома. Например
, при исследовании дисперсии в облас-
ти инфракрасных волн необходимо учитывать влияние ионов, способных к
колебаниям.

Страницы