Оптика. Мартынова Г.П. - 21 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

СГАУ | Самара

Составители: 

Рубрика: 

Используя правило действия векторного оператора rot и вычисляя произ-
водную по времени, получим
[]
.
1
, Bi
c
Eki
ω
=
(1.15)
Аналогичным образом из второго уравнения Максвелла следует
[]
.
1
, Di
c
kHi
ω
=
(1.16)
Рис.5. Структура поля
плоской световой волны
k
G
BH
GG
,
DE
GG
,
y
x
z
Соотношения (1.15), (1.16) в сочетании с (1.8) выражают свойство
поперечности световой волны. Согласно этим формулам векторы напря-
женности электрического (
E
G
) и магнитного (
H
G
) полей плоской гар-
монической волны, распространяющейся в однородной среде или вакууме
в произвольном направлении (
k
G
), взаим-
но перпендикулярны и образуют право-
винтовую тройку (рис.5). При этом в од-
нородной изотропной среде вектор D
G
коллинеарен
E
G
, а вектор
B
G
коллинеа-
рен
H
G
.
Установим теперь связ между вели-
чинами векторов
ь
E
G
и
H
G
в световой
волне. Для этого найдем модуль вектора
D
G
из (1.16):
,),sin( kH
c
kHkH
c
D
G
G
G
G
G
GG
⋅=⋅⋅=
ωω
где, в свою очередь
,
v
k
ω
=
G
.ED
G
G
⋅=
ε
Учитывая эти соотношения, получаем
(1.17)
.HE
µε
=
На рис.6 представлено изменение компонент поля Е
y
и H
z
. Таким
образом, в плоской бегущей гармонической световой волне обе компонен-
ты поля – электрическая и магнитная – меняются синфазно по гармониче-
скому закону.
19

Страницы