Оптика. Мартынова Г.П. - 41 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

СГАУ | Самара

Составители: 

Рубрика: 

монической волны. Для описания тонких интерференционных эффек-
тов такая идеализированная модель оказывается слишком грубой. Ре-
альный свет от обычных источников образуется в результате наложе-
ния огромного числа элементарных сферических волн, испускаемых
независимыми осцилляторами (атомами). Эти волны, конечно, не яв-
ляются гармоническими, они больше похожи на «обрывки» синусоид.
Структура такого поля является
случайной, а не высоко упорядоченной,
как в идеальной гармонической волне. Под когерентностью понимают
именно упорядоченность структуры поля, степень его близости к иде-
альной гармонической волне.
Прежде всего ознакомимся с терминологией и кругом понятий, при-
нятых в теории интерференции. Сначала будем использовать в формаль-
ной схеме электромагнитной теории идеализированную модель гармони-
ческих волн, а затем дополним эту схему анализом условий обрыва коле-
баний.
Двухлучевая интерференция
Пусть в произвольную точку пространства одновременно приходят
две гармонические световые волны. Согласно принципу суперпозиции на-
пряженности складываются:
.
21
ЕЕЕ
G
G
G
+=
Чтобы перейти к энергетическому описанию, т. е. к величинам вторых
порядков, надо возвести это равенство в квадрат и усреднить по вре-
мени:
21
2
2
2
1
2
2 ЕЕЕЕЕ
G
G
++= (3.1)
Если теперь перейти к интенсивности, то очевидны два варианта.
При равенстве нулю третьего слагаемого в правой части (сразу исклю-
чаем случай взаимно перпендикулярной поляризации волн) результи-
рующая интенсивность будет равна сумме интенсивностей приходящих
волн. В этом случае интерференции нет. Если же это слагаемое будет
отлично от нуля, то
в результате можно получить интенсивность либо
больше, либо меньше суммарной величины в зависимости от знака ска-
лярного произведения в (3.1). Это и есть проявление интерференции.
Третье слагаемое в полученном выражении называют поэтому интер-
ференционным членом.
39

Страницы