Оптика. Мартынова Г.П. - 76 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

СГАУ | Самара

Составители: 

Рубрика: 

бой. Вычислим основные характеристики возникающей при этом интерфе-
ренционной картины.
…
…
E
4
E
3
E
2
E
1
A
3
A
2
A
1
ψ
ϕ
hn
…
Рис.32. Схема многолучевой интерференции
E
0
Пусть Е
0
– амплитуда электрического вектора падающей волны, ко-
торую будем считать линейно поляризованной, например, перпендикуляр-
но плоскости падения. Введем в рассмотрение амплитудные коэффициен-
ты отражения и пропускания света. Если коэффициент отражения от гра-
ницы «воздух-стекло» есть r
⊥
, то для границы «стекло-воздух» аналогич-
ный коэффициент обозначим r
′
⊥
, причем, согласно формулам Френеля
(2.14) они одинаковы по величине. То же самое относится к амплитудным
коэффициентам пропускания
τ
⊥
и
τ′
⊥
.
Введем теперь коэффициенты от-
ражения и пропускания света по интенсивности для каждой из граней пла-
стинки:
.
;
2
2
2
2
⊥
⊥
⊥
⊥
⊥
⊥
=
⎟
⎟
⎟
⎠
⎞
⎜
⎜
⎜
⎝
⎛
==
=
⎟
⎟
⎟
⎠
⎞
⎜
⎜
⎜
⎝
⎛
==
ττ
п
пр
п
пр
п
отр
п
отр
E
E
I
I
r
E
E
I
I
r
При этом, если пренебречь поглощением, то r +
τ
= 1.
Подсчитаем теперь результирующую амплитуду волны, прошедшей
через пластинку, учитывая, что каждая пара прошедших волн ( Е
1
и Е
2
,
Е
2
и Е
3
…) приобретает одинаковую разность фаз
δ
=
κ∆
:
62

Страницы