Эффект пространственной модуляции интенсивности люминесценции кристаллов. Мартынович Е.Ф. - 6 стр.

            постоянная Планка. Угловые скобки означают квантовомеханическое
            усреднение, знак e помечает равновесное значение величины, над которой он
            стоит.

                  Кристаллы, для которых проводился расчет, и которые используются в
            экспериментах - это немагнитные диэлектрики, содержащие собственные или
            примесные поглощающие и люминесцирующие центры. Распространение
            света в таких кристаллах описывается             волновым уравнением,
            скомбинированным из уравнений Максвелла. Поскольку рассматриваемые
            нами дефекты связаны с возбуждением поглощающих центров, исходные
            уравнения должны учитывать поглощение излучения. Для этого в литературе
            используются различные подходы.
               Например, в [4] поглощение учитывается введением в уравнение
            Максвелла феноменологической проводимости диэлектрика. В [3]
            поглощение, обусловленное квантовыми переходами в рассматриваемых
            центрах, учитывается введением поляризации P , обусловленной этими
            переходами:

                     D = ε 0 E + Pα + P = ε 0 E + ε 0 χα E + P = ε 0 (1 + χα )E + P = εE + P

            где D - вектор электрической индукции, Pα - поляризация кристалла, не
            связанная с рассматриваемым поглощающим переходом, χα - тензор
            восприимчивости, определяющий эту поляризацию, ε0 - электрическая
            постоянная, ε - тензор диэлектрической проницаемости, не учитывающий
            рассматриваемый переход. Здесь в дальнейших расчетах тоже будет выделена
            поляризация, обусловленная рассматриваемым переходом аналогично [3], а
            другими потерями будем пренебрегать, учитывая, что при отсутствии
            примесных центров или центров окраски кристаллы прозрачны, как,
            например, прозрачны кристаллы лейкосапфира в видимой области спектра.
                   Таким образом, для наших условий уравнения Максвелла имеют вид:
               ∇B = 0                     ∇D = 0
                            ∂D                      ∂B
               ∇×H =                      ∇×E =−
                            ∂T                      ∂T                                           (3)

               B = µ 0H                    D = εE + P

            а соответствующее им волновое уравнение, полученное обычным путем,

             ∇ × (∇ × E ) + µ0 (ε + ε 0 χ )E&& = 0                                             (4)




                                                         6

PDF created with FinePrint pdfFactory Pro trial version http://www.fineprint.com