ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
kГРXГР
SHФФ
0
µ
==
2
22
0
Zr
IWS
Ф
k
k
ГР
+
=
µ
k
kk
k
BO
S
rr
r
ZZ
Z
R
0
2
22
112
µ
+−
+⋅+
=
()
,
ФФ
Ф
S
SФSФ
Ф
Сk
CС
.СР
01
001
+
⋅
+⋅
=
где Ф
ГР
магнитный поток на торцевой границе катушки.
При плотной установке магнитного сердечника в полость катушки это
сопротивление не может изменяться, так как магнитные свойства воздуха не
зависят от величины напряженности магнитного поля.
В работе /3/ показано, что распределение осевого магнитного поля в
поперечном направлении (вдоль радиуса) в полости катушки равномерное,
тогда магнитный поток в воздушной катушке определяется формулой:
Здесь:
S
K
=
π
r
Кср
2
- площадь поперечного сечения катушки.
Граничное значение напряженности магнитного поля H
ГР
определяет-
ся из (1.5) подставкой x=Z/2, имеем:
(1.14)
Подставляя (1.8) и (1.14) в (1.13), получаем выражение, опре-
деляющее R
BO
:
(1.15)
Если же магнитный сердечник не полностью заполняет осевую об-
ласть катушки, тогда из торца катушки будет выходить существенно неод-
нородный по интенсивности магнитный поток, так как B
C
>>B
01.
Формула (1.15) правомерная для равномерного распределения гра-
ничного магнитного потока по сечению торца катушки. Чтобы воспользо-
ваться ею, необходимо привести неоднородный граничный магнитный поток
к однородному усредненному потоку по следующему выражению:
(1.16)
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 5
- 6
- 7
- 8
- 9
- …
- следующая ›
- последняя »
