ВУЗ:
Составители:
ЭИКТ ЭЛТИ
77
l⋅⋅+=
δ
336,1
пр
U
[кВ], при l / D < 1 (4.9)
• В системе коаксиальных цилиндрических электродов
r
R
r
rrU
пр
ln)
8.1
(55,2 +⋅=
, [кВ] (4.10)
• В системе электродов - “цилиндр-цилиндр” или “шар-шар”
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
+=
δ
δ
r
Е
пр
308.0
131
[кВ/см], при R/r
≤
10 (4.11)
или
y
E
U
пр
пр
l
=
при
r
>l
[мм], (4.12)
где
Е
пр
и у = f(l / r) определяются графически (рис.2.14 [Л1]).
4.2. Расчет пробивного напряжения воздуха в
резконеравномерном электрическом поле
К особенностям развития пробоя (разряда) газа в неравномерном поле
относятся:
а) Развитие короны в области наибольшей (локальной) напряженности поля;
б) Проявление эффекта полярности острия при пробое;
в) Уменьшение значения -
Uпр по сравнению с Uпр в равномерном поле;
г) Более медленное возрастание
Uпр с увеличением давления по сравнению с
равномерным полем (не выполняется закон Пашена).
Развитие короны является крайне нежелательным явлением, т.к. вызыва-
ет преждевременное разрушение изоляции и металлической арматуры, явля-
ется источником радио и телепомех, приводит к дополнительным потерям
энергии. Для определения пробивного напряжения газа в резконеоднородном
поле в основном используются
эмпирические формулы, учитывающие вид
промежутка и его длину.
При больших расстояниях
l=300
÷
2000 [мм] между электродами «остриё-
остриё» и «остриё-плоскость» зависимость
Uпр=f(l) может быть экстраполи-
рована уравнением вида:
• На переменном напряжении частотой f = 50
÷
10
6
Гц
l38,015 +=
пр
U , [кВ]; при l = 300÷2000 [мм]; (4.13)
• На импульсном напряжении положительной полярности
l7,050 +=
пр
U , [кВ] (4.14)
4.3. Разряд на границе раздела двух сред
В отличие от обычного воздушного промежутка, разряд на границе раз-
дела двух сред имеет свои особенности, обусловленные искажением поля на
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 75
- 76
- 77
- 78
- 79
- …
- следующая ›
- последняя »
