Курс общей физики. Миловидова С.Д - 70 стр.

                                            70
       В отличие от мех а нических волн,                     для       электрома гнитны х
(световы х ) волн необх одимо определять не геометрическу ю ра з                      ность
х ода, а так на з   ы ва ему ю оптическу ю ра з     ность х ода лу чей , котора я бу дет
ра ссмотрена ниже.
        И нтерференция света , отра женного от прозра чны х пленок
       Ра ссмотрим интерф еренционны е явления, воз                      ника ю щ ие при
отра жении света оттонких проз          ра чны х пла стин(пленок).
       П у сть на тонку ю пленку толщ иной d па да ю т па ра ллельны е лу чи
монох роматического света (рис.4). О чевидно, что изнекоторой точки С
                             ’       бу ду т       вы х одить       два       пра ктически
1       2 D                2         совпада ю щ их когерентны х лу ча : лу ч 2,
                          1’         отра женны й отверх ней поверх ности пленки,
       A                             и лу ч 1, отра женны й от нижней ее
                    C                поверх ности. П онятно, что ра з      ность х ода ∆l
                               n этих лу чей зависит от у гла па дения α и
                                     толщ ины пленки d пленки. К роме того, ∆l
             B                       за висит ещ е и от пока з     а теля преломления n
          Рис. 4                     вещ ества пленки, та к как на у ча стке А ВС
                                     лу ча 1 световы е волны ра спростра няю тся со
скоростью в n ра зменьш ей , чем на у ча стке DC лу ча 2. Э то ведет к
у величению ра з     ности ф а зволн, а , следовательно, и ра з        ности х ода лу чей .
П оэтому в да нном слу ча е следу ет ра ссма тривать оптическу ю ра з                 ность
х ода лу чей .               ∆l = ( AB + BC )n − (CD + λ / 2 ).              (8)
       С ла га емое λ /2 появляется всвяз      и с тем, что лу ч 2 отра жа ется (вточке
С ) от оптически более плотной среды , его ф а з              а из меняется на π, что
соответству ет дополнительной ра з          ности х ода λ /2. Л у ч 1 отра жа ется (в
точке В) отоптически менее плотной среды , его ф а з            а не из  меняется.
       Е сли ра з  ность х ода равна целому числу длин волн λ па даю щ его
света , то лу чи 1 и 2 ма ксима льно у силят дру г дру га. Н етру дно у смотреть,
что при (при да нном з         на чении α) такой рез     у льта т интерф еренции бу дет
иметь место не только для точки С , но и для всех дру гих точек
поверх ности пленки. П оэтому гла з         у , а ккомодирова нному на поверх ность
пленки, вся пленка предста вится ярко освещ енной . Е сли же ∆l ра вно
нечетному числу полу волн, то все отра женны е от ее поверх ности лу чи
вз а имно пога сятся и пленка бу детка з       а ться темной .
       Т а ким обра з    ом, из   меняя у гол па дения α, мы у видим пленку
попеременно то светлой , то темной .
       Д о сих пор мы имели дело с плоскопа ра ллельной пленкой .
Ра ссмотрим         теперь пленку            переменной         толщ ины ,       на пример,
клинообра з    ну ю (рис.5). В отра женном свете поверх ность та кой пленки у же
не пока жется ра вномерно освещ енной , та к ка к ра з                ность х ода лу чей ,
интерф ериру ю щ их в ра з        личны х (по толщ ине) местах пленки, бу дет
неодина ковой . Э та ра з    ность сох ра няется постоянной только вдоль линий ,
па ра ллельны х ребру клина , и у бы ва етв на пра влении отоснова ния к ребру
(рис.5 а ). П оэтому поверх ность клинообра з               ной пленки предста вится