Практикум по курсу общей физики по специальности "Фармация". Миловидова С.Д - 63 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ВГУ | Воронеж

Составители: 

Рубрика: 

63
(рис. 2в). Такой луч называется плоскополяризованным или
линейнополяризованным. Очевидно, что свет, излучаемый отдельным
атомом , является полностью поляризованным (во всяком случае, в течение
всего периода излучения этого атома ).
Плоскость, в которой происходят колебания вектора напряженности
E
электрического поля , называется плоскостью колебаний .
Плоскость, в которой колеблется вектор индукции магнитного поля
B
, называется плоскостью поляризации. Следовательно, плоскость
колебаний перпендикулярна плоскости поляризации.
Практически неполяризованным светом можно считать дневной свет.
Искусственные источники света , как правило, дают частично
поляризованный свет. Вольфрамовая нить электрической лампочки
излучает свет, поляризованный до 15 – 20%, ртутная лампа до 5 – 8%,
люминесцентные лампы испускают сильно поляризованный свет.
Естественный свет можно поляризовать , т.е. превратить его в
поляризованный свет. Для этого надо создать такие условия, при которых
колебания вектора напряженности
E
электрического поля могли бы
совершаться только вдоль одного определенного направления. Подобные
условия могут, например, создаваться при прохождении естественного
света сквозь среду , анизотропную в отношении электрических колебаний .
Как известно, такая анизотропия свойственна кристаллам. На рис. 3
показано , как при попадании естественного света на поляризатор П из
последнего выходит поляризованный луч . Чтобы убедиться в том , что
полученный луч поляризован, и выяснить направление поляризации,
поставим на его пути дальше вторую такую же поляризующую пластинку
А , называемую в этом случае анализатором . Если оптические оси
поляризатора и анализатора параллельны друг другу, то поляризованный
свет пройдет через анализатор , почти не снижая своей интенсивности.
Если же оптические оси поляризатора и анализатора перпендикулярны , то
анализатор полностью погасит падающий на него поляризованный луч. В
этом случае говорят, что поляризатор и анализатор скрещены . В
промежуточных положениях интенсивность света , прошедшего через
систему, будет зависеть от ориентации анализатора относительно
поляризатора и определяется законом Малюса :
ϕ
2
0
cosJJ = , (1)
О
1
S
А П
О
О
П оле зрения
Рис.3
О
1
                                            63
(рис. 2в). Т а к ой луч на з ы ва ется плоск ополяриз ова нны м             или
линейнополяриз ова нны м. О чевидно, что свет, из луча емы й отдельны м
а томом, является полностью поляриз ова нны м (во всяк ом случа е, в течение
всего периода из лучения э того атома ).
        П лоск ость, в к оторой происходят к олеба ния век тора на пряженности
 E э лек трическ ого поля, на з ы ва ется плоск остью к олеба ний.
        П лоск ость, в к оторой к олеблется век тор индук ции ма гнитного поля
 B , на з ы ва ется плоск остью поляриз а ции. С ледова тельно, плоск ость
к олеба ний перпендик улярна плоск ости поляриз а ции.
        П ра к тическ и неполяриз ова нны м светом можно счита ть дневной свет.
И ск усственны е источник и света, к а к правило, да ю т ча стично
поляриз ова нны й свет. В ольфра мова я нить э лек трическ ой ла мпочк и
из луча ет свет, поляризова нны й до 15 – 20%, ртутна я ла мпа до 5 – 8%,
лю минесцентны е ла мпы испуск аю тсильно поляриз ова нны й свет.
        Е стественны й свет можно поляриз ова ть, т.е. превра тить его в
поляриз ова нны й свет. Д ля этого на до соз дать та к ие условия, при к оторы х
к олеба ния век тора на пряженности E элек трическ ого поля могли бы
соверш а ться тольк о вдоль одного определенного на пра вления. П одобны е
условия могут, на пример, созда ва ться при прохождении естественного
света ск воз ь среду, а низ отропную в отнош ении э лек трическ их к олеба ний.
        К а к из вестно, та к а я а низ отропия свойственна к риста лла м. Н а рис. 3
пок а з а но, к а к при попа дании естественного света на поляриз а тор П из
последнего вы ходит поляриз ова нны й луч. Ч тобы убедиться в том, что
полученны й луч поляриз ова н, и вы яснить на пра вление поляриз а ции,
                                    1                                 1
                                О                                 О

S

                                                                            П оле з рения

                                О
                            П                               А О
                                        Рис.3
поста вим на его пути да льш е вторую та к ую же поляриз ую щ ую пла стинк у
А , на з ы ва емую в э том случа е а на лиз а тором. Е сли оптическ ие оси
поляриз а тора и а на лиз а тора па ра ллельны друг другу, то поляризова нны й
свет пройдет через а на лиз а тор, почти не снижа я своей интенсивности.
Е сли же оптическ ие оси поляриз а тора и а на лиз а тора перпендик улярны , то
а на лиз а тор полностью пога сит па даю щ ий на него поляризова нны й луч. В
э том случае говорят, что поляриз атор и а на лиз а тор ск рещ ены . В
промежуточны х положениях интенсивность света, прош едш его через
систему, будет з а висеть от ориента ции а на лиз а тора относительно
поляриз а тора и определяется з а к оном М а лю са :
                                        J = J 0 cos 2 ϕ ,                                   (1)

Страницы