Практикум по курсу общей физики по специальности "Фармация". Миловидова С.Д - 64 стр.

                                        64
где ϕ – угол между оптическ ими осями поляриз атора и а на лиз а тора ,
J0 – интенсивность плоск ополяриз ова нного света , па даю щ его на
а на лиз а тор, J – интенсивность света , прош едш его а на лиз а тор.
        П онятно, что обе пла стинк и соверш енно одина к овы (их можно
менять места ми); да нны е на з ва ния ха ра к териз ую т лиш ь на з на чение
пла стинок .
                           2. О пт ическа яа кт ив н ост ь.
        Н ек оторы е вещ ества, на з ы ва емы е оптическ и а к тивны ми, обла даю т
способностью вы з ы ва ть вра щ ение плоск ости к олеба ний (а з на чит, и
плоск ости поляриз а ции) проходящ его через них плоск ополяриз ова нного
света . П ри повороте плоск ости к олеба ний по ча совой стрелк е, если
смотреть на встречу лучу, вещ ество на з ы ва ю т пра вовра щ а ю щ им, при
повороте противча совой стрелк и – левовращ а ю щ им.
        К оптическ и а к тивны м вещ ества м относится рядтверды х тел (к ва рц,
са хар и др.) и многие жидк ости (ск ипида р, водны й ра створ са ха ра ,
углеводы , э фирны е ма сла и др.) М ногие оптическ и а к тивны е вещ ества
сущ ествую т в двух ра з новидностях – пра вовра щ а ю щ ей и левовра щ а ю щ ей.
Э то явление вра щ ения плоск ости к олеба ний в основном обусловлено
на личием определенной а симметрии в строении отдельны х молек ул среды
и угол поворота φ прямо пропорциона лен числу э тих молек ул на пути
луча . В к риста лла х, на пример в к варце, оптическ а я а к тивность
обусловлена особенностями строения са мого к риста лла , а не
соста вляю щ их его молек ул. Та к , в природе встреча ю тся к риста ллы к ва рца
в двух модифик а циях – пра вы е и левы е к риста ллы , являю щ иеся
з ерк а льны ми из обра жениями один другого. П ла стинк и, вы рез а нны е из
одного из э тих к риста ллов, вра щ аю т плоск ость к олеба ний впра во, а
пла стинк и, вы рез а нны е из другого, даю т так ое же вра щ ение влево. Д ля
четк ого на блю дения э того явления плоск ополяриз ова нны й луч должен
входить вк риста ллвдоль оптическ ой оси.
         Д ля тверды х тел угол поворота φ плоск ости к олеба ний
поляриз ова нного света пропорциона лен толщ ине l слоя вра щ а ю щ его
вещ ества , ск воз ь к оторы й проходитсвет:
                                             φ=α·l ,                            (2)
где α – удельное вра щ ение, к оторое хара к териз ует вращ а тельную
способность вещ ества .
        Д ля ра створов α ра вно отнош ению угла, на к оторы й повора чива ется
плоск ость к олеба ний поляриз ова нного света , проходящ его ск воз ь слой
ра створа , к толщ ине слоя и к онцентра ции ра створа . Т а к им обра з ом, в
случа е ра створа э тотуголпропорциона ленещ е и к онцентра ции c ра створа :
                                           φ=[α]·l·c                            (3)
В отличие от удельного вра щ ения α к риста ллов э тот к оэ ффициент для
ра створовобоз на ча ется через [α].
        У дельное вра щ ение з а висит от длины волны света . П оэтому одно и
то же ак тивное вещ ество поворачива ет плоск ость к олеба ний волн