Практикум по курсу общей физики по специальности "Фармация". Миловидова С.Д - 73 стр.

                                      73
нечетны й номер к ольца , то k=(m- 1)/2. Н а пример, если m=12, то k=6;
если m=11, то k=5.
       Д ля к ра сного светофильтра необходимо из мерить не менее 12 – 15
к олец. Д ля синего и з еленого и желтого светофильтров число хорош о
видимы х к олец меньш е.
       П о формуле (15) определяю т длину волны света , пропуск а емого
данны м светофильтром. Д ля к а ждого светофильтра ра ссчиты ваю т длину
волны не менее трех ра з , к омбинируя раз ны ми з на чениями m и k.
П римеча ние. Т а к к ак ш ирина к олец вблиз и центра интерференционной
к а ртины на ибольш а я, то ра счет длины волны следует проводить по
з на чениям ра диусовк олец, на иболее удаленны х отцентра .
       Ра диус к ривиз ны линз ы R=14,4 мм.
Рез ульта ты из мерений з а носятвтаблицу.

Цвет               Н омер     О тсчет            r, мм          λ, мм
светофильтра       к ольца


                                Р А Б О ТА № 13 (9)
   О П Р Е ДЕ Л Е Н И Е ДЛ И Н Ы С ВЕ Т О ВО Й ВО Л Н Ы П Р И П О М О Щ И
                      ДИ Ф Р А К Ц И О Н Н О Й Р Е Ш Е Т К И
            П риборы         и     прина длежности:       гониометр,  плоск а я
дифра к ционна я реш етк а , осветитель со светофильтра ми.

                                К раткая тео рия
      Явление дифра к ции света состоит в отк лонении световой волны от
прямолинейного ра спростра нения. Д ифра к ция происходит, к огда световы е
лучи встреча ю т на своём пути к ак ое-либо препятствие, но особенно
отчетливо она обнаружива ется в тех случа ях, к огда ра з меры огиба емы х
непроз рачны х э к ра нов или отверстий, через к оторы е проходят лучи,
на стольк о ма лы , что являю тся соиз меряемы ми с длиной световой волны .
                                      П ри использ ова нии белого света
                               дифра к ционна я       к артина     приобрета ет
      А            В           ра дужную ок ра ск у.
                                      Д ифрак ционна я к артина воз ник а ет в
           С         λ /2      рез ульта те    на ложения      (интерференции)
     ϕ                         вторичны х волн, поэ тому ей присущ и
                               типичны е для интерференции черты               -
                               нера вномерное ра спределение э нергии в
                               простра нстве. В одних местах интенсивность
                               света - больш е, в других меньш е
                                      Ра ссмотрим явление дифрак ции отодной
    М                          уз к ой прямоугольной щ ели. П усть плоск ая
                               монохроматическ а я          волна       па да ет
                               перпендик улярно на эк ра н, в к отором имеется
       Рис.1