Сопротивление материалов. Энергетические методы расчета стержневых систем. Миляев А.С. - 207 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

СПбГЛТУ | Санкт-Петербург

Составители: 

Рубрика: 

207
Для вычисления
3
«перемножаем» площадь эпюры М, состоящей
из эпюр на втором и третьем слева пролетах балки (рис. 7.27), на
соответствующие ординаты из эпюры
3
M
(рис. 7.24,е). Получаем:
Δ
3
=
EJ
1
{
3
2
314,89
2
1
3
2
627,28
3
1
635,36
2
1
+
+ [
4
1
330
3
1
387,90
2
1
4
3
327,28
]} =
EJ
1
[170,93 − 170,9]} =
=
EJ
1
(0,03). (7.31)
Ошибка по абсолютной величине не превышает
9,170
03,0
= 1,76∙10
-4
.
Построенное выше решение выполнено при сдвиге внешнего
сосредоточенного момента M
e
= 30 кНМ во второй пролет балки.
Выясним, как изменится решение, если внешний сосредоточенный момент
M
e
= 30 кНМ сдвинуть в первый пролет балки. Эпюра изгибающих
моментов M
p
в основной системе на рис. 7.22,а от заданных сил при сдвиге
M
e
= 30 кНМ в первый пролет балки представлена на рис. 7.28.
Рис. 7.28. Эпюра M
p
при сдвиге M
e
= 30 кНМ в первый пролет балки.
Вычисляем свободные члены Δ
1p
, Δ
2p
, Δ
3p
канонических уравнений
(7.26) при сдвиге M
e
= 30 кНМ в первый пролет балки.
−
3
1
630
2
1
EJ
1
=
EJ
60
,
EJ
30
3
2
630
2
1
2
1
645
3
2
EJ
1
2p
Δ
, (7.32)
2
1
690
2
1
EJ
1
3p
Δ
−
EJ
105
3
1
630
2
1
.

Страницы