Сопротивление материалов. Энергетические методы расчета стержневых систем. Миляев А.С. - 208 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

СПбГЛТУ | Санкт-Петербург

Составители: 

Рубрика: 

208
Коэффициенты δ
ij
(i, j = 1,3) канонических уравнений (7.26)
останутся прежними:
EJ
2
11
δ
,
EJ
1
21
δ
12
δ
,
EJ
4
22
δ
,
EJ
4
33
δ
,
EJ
1
32
δ
23
δ
.
После подстановки свободных членов и коэффициентов
канонические уравнения (7.26) принимают вид:
.0105
3
X4
2
X
0,30
3
X
2
X4
1
X
0,60
2
X
1
X2
(7.33)
Из решения системы (7.33) находим опорные моменты:
Х
1
= - 34,038 кНм; X
2
= 8,077 кНм; X
3
= - 28,269 кНм.
Ранее, при сдвиге момента M
e
во второй пролет балки, было
получено:
Х
1
= - 34,04 кНм; X
2
= - 21,92 кНм; X
3
= - 28,27 кНм. (7.28)
Как видим, изменилось значение X
2
, однако с учетом M
e
= 30 кНМ
опорный момент на второй опоре не изменился.
7.7.2. Расчет трехпролетной неразрезной трижды статически
неопределимой балки (рис.7.21) как внешне статически
неопределимой.
Исходная, основная и эквивалентная системы представлены на рис.
7.28,а; 7.29,б и 7.29,в соответственно.
В исходной расчетной схеме отбрасываются шарнирно-подвижные
опоры 1, 2, 3 и их действие на балку компенсируется опорными реакциями
X
1
, X
2
, X
3
, которые принимаются в качестве лишних неизвестных. В
качестве основной системы выбрана консольная балка, представленная на
рис. 7.29,б.
Римскими цифрами в рамках на рис.7.29 отмечены участки, на
которые разбита балка.
Так как при принятом выборе основной системы не имеет значения,
в каком из примыкающих пролетов балки приложен внешний момент M
e
,
на рис.7.28,в этот момент показан в сечении над опорой 1.
Символами s
1
, s
2
, s
3
, s
4
на рис.7.29,б обозначены локальные
координаты на участках балки I÷IV.

Страницы