ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
2.4 РАСЧЕТ И ОПИСАНИЕ РАБОЧИХ
КОНСТРУКЦИЙ ИЗЛУЧАТЕЛЕЙ
Квадратный излучатель линейной поляризации. Если излучение микрополоскового излучателя
[2] рассматривается как излучение магнитного тока на боковых стенках резонатора с волной низшего
типа E
010
, то можно записать выражение для расчета проводимости плоской прямоугольной антенны по
пространственным волнам:
()
()
()
,sinsincoscos
)(1
sincos
)(1
cos
)]sinsincos(1[
1
222
2
4
2
1
2
22
2
2
2/
0
2
0
0
2
ϕθθ
ϕ+ϕθ+
ξ
ε
′
+
ϕθ
+
+
ϕ
×
×ϕθ−
µ
ε
π
=
∫∫
π
dddk
YY
bkMG
HE
где θ−ε
′
=ξ
2
1
sin ; Y
E
, Y
H
– нормированные проводимости по электрическим и магнитным волнам:
kdY
E
ξ
θ
ξ
= ctg
cos
, kdY
H
ξε
′
ξ
θ
= ctg
cos
1
;
М – определяется распределением магнитного тока на кромках. Для волны E
010
ϕθ
ϕθ
=
cossin5,0
)cossin5,0sin(
ak
ak
d
a
M
;
a и b – ширина и длина антенны; d – толщина подложки;
1
ε
′
– ее относительная диэлектрическая прони-
цаемость; k = 2π / λ
0
– волновое число свободного пространства (рис. 2.4.1).
Выражение получено интегрированием магнитных токов, текущих вдоль кромок x = 0, x = b. Из-
вестно, что они определяют основное излучение прямоугольного микрополоскового излучателя с вол-
ной E
010
. Излучение магнитных токов на кромках y = 0, y = a является нежелательным, так как приводит
к появлению кроссполяризационной составляющей поля излучения пространственных волн.
По полученной величине проводимости рассчитывается добротность излучателя
Q = k
1
bY
0
/
2G cos
2
(k
1
b),
где
101
ε
′
= kk ;
0
0
10
µ
ε
ε
′
=
d
a
Y
.
Диаграмма направленности двух отверстий, разнесенных на расстояние b, имеет следующий вид:
в плоскости Н (ϕ = 0)
θ
θ
ξξ+θ
θ
=θ
ϕ
sin5,0
)sin5,0sin(
)ctg(cos
cos2
)(
0
0
2
0
2
ak
ak
dk
F
;
0
z
a
d
y
b
x
ε
1
'
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 53
- 54
- 55
- 56
- 57
- …
- следующая ›
- последняя »
