ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
Рис. 2.4.1 Микрополосковый излучатель линейной поляризации
в плоскости Е (ϕ = π /2)
()
ξ
ε
′
ξθε
′
+ξ
θ
θ
=θ
θ
1
2
01
2
0
ctgcos
)sin5,0cos(cos2
)(
dk
bk
F
.
Рассматриваемый квадратный излучатель (a = b) возбуждается коаксиальной линией в точке пере-
сечения осей симметрии. Излучатель выполнен в виде пластины размещенной над металлическим экра-
ном, которая разделена слоем диэлектрика.
Дисковый излучатель линейной поляризации. Входное сопротивление такой антенны определя-
ется проводимостью пространственных волн для m-й гармоники тока [2]
[]
,sin
)(
)ctgcos(
cos
)sin(
)ctg(cos
cos
)sin(
)sin(
2
2
1
2
01
2
2
2
0
2
0
0
2
2
2
0
0
2
2
0
0
2
θθ
ξ
ε
′
ξθε
′
+ξ
θ
θ
′
+
+
ξξ+θ
θ
θ
θ
µ
ε
π=
∫
π
d
dk
akJ
dkak
akJ
m
d
a
G
m
m
,
где
m
J и
m
J
′
– функция Бесселя и ее производная m-го порядка. Принимая во внимание свойства функ-
ций Бесселя, отметим важное обстоятельство: только при первой азимутальной вариации тока (m = 1)
дисковый излучатель имеет максимум излучения в направлении нормали к поверхности диска.
Входное сопротивление определяется по формуле
2
1
01
вх
)(
)(
1
−
ρ
≈
akJ
kJ
G
Z
m
m
.
Возбуждение осуществляется штырем, расположенным в точке ρ = ρ
0
(рис. 2.4.2).
Излучатель круговой поляризации. Известно, что поле круговой поляризации получается как ре-
зультат суперпозиции двух линейнополяризованных полей, находящихся в пространственной и времен-
ной квадратуре. Излучатели могут излучать поле круговой поляризации при возбуждении в них двух
вырожденных ортогональных типов колебаний с относительным сдвигом фазы 90°. Для этой цели мо-
гут быть использованы квадратные и круглые диски при включении двух ортогонально расположенных
возбудителей, обеспечивающих сдвиг по фазе ±90°. Такие излучатели могут возбуждаться от общей ли-
нии питания с использованием 90-градусного гибридного моста или делителя с дополнительным отрез-
ком линии, обеспечивающим необходимый набег фазы.
a
ρ
0
d
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 54
- 55
- 56
- 57
- 58
- …
- следующая ›
- последняя »
