Гидродинамика. Мишина К.Н. - 11 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

УлГТУ | Ульяновск

Составители: 

Рубрика: 

сохранении энергии. В этом его физический (энергетический) смысл.
Может изменяться потенциальная энергия
)/(
γ
pz +
и кинетическая
энергия, но при этом их сумма, равная H, неизменна (рис.2.3.).
При переходе от элементарной струйки идеальной жидкости к потоку
вязкой жидкости, имеющему конечные размеры и ограниченному
стенками, необходимо учитывать, во – первых, неравномерность
распределения скоростей по сечению, во – вторых, потери энергии
(напора), что является следствием вязкости жидкости.
Относительно двух сечений потока вязкой жидкости и с учетом
отмеченного выше уравнения (2.6) уравнение энергии для потока примет
вид:
21
22
2
222
2
2
111
1
−
+++=++
ω
ϑα
γ
ϑα
γ
h
g
p
z
g
p
z
. (2.7)
Это уравнение называется уравнением Бернулли для потока
реальной (вязкой) жидкости.
Слагаемые уравнения (2.7) имеют тот же геометрический и
энергетический смысл, что и для элементарной струйки (2.6);
21−
ω
h
-
потеря напора (удельной энергии) между сечениями 1 – 1 и 2 – 2 потока.
Данное уравнение получено при следующих допущениях. В
пределах рассматриваемых поперечных сечений потока справедлив
основной закон гидростатики, т. е. гидростатический напор есть величина
одинаковая для всех точек данного сечения, т. е.
constpz =+
γ
/
(в
пределах сечения).
Уравнение (2.7) включает скоростной напор, вычисленный по
средней скорости
ϑ
в сечениях потока. Поскольку местные скорости
u
отдельных струек распределены неравномерно, кинетическая энергия
u
ЭK
.
, вычисленная по скоростям
u , неравна
ϑ
ЭK
.
,вычисленной по
средней скорости:
α
ωϑ
ω
ω
ϑ
==
∫
3
3
.
.
du
ЭК
ЭК
u
,
где
α
- коэффициент Кориолиса, учитывающий неравномерность
распределения скоростей. Коэффициент
2=
α
при ламинарном режиме
(раздел 2.5 МУ) и при турбулентном
03,113,1 ÷=
α
; при
∞→Re
1→
α
. В
большинстве случаев можно принимать 1≈
α
.
Отношение
J
l
gpzgpz
l
h
=
++−++
=
)2//()2//(
2
2222
2
1111
ϑαγϑαγ
ω

Страницы