Гидродинамика. Мишина К.Н. - 9 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

УлГТУ | Ульяновск

Составители: 

Рубрика: 

Рис. 2.2. Схема к уравнению неразрывности потока
Уравнения (2.4) и (2.5) являются уравнениями постоянства расхода
для элементарной струйки и потока соответственно. Эти уравнения
являются математическим выражением неразрывности (сплошности)
движения жидкости.
Из уравнения (2.5) следует:
1221
//
ωωϑϑ
=
, т. е. средние скорости в живых сечениях потока
обратно пропорциональны их площадям.
2.4. Уравнение Бернулли
Рассмотрим установившееся движение идеальной жидкости,
находящейся под воздействием только лишь одной массовой силы –
силы тяжести.
Возьмем одну из струек, составляющих поток, и выделим два
произвольных сечения 1 – 1, 2 - 2, для которых справедливо уравнение
g
up
z
g
up
z
22
2
22
2
2
11
1
++=++
γγ
, (2.6)
где
z
- геометрическая высота или геометрический напор;
γ
p
-
пьезометрическая высота или пьезометрический напор (
p
- давление в
сечении,
γ
- объемный вес, равный через величину плотности жидкости
g⋅=
ργ
);
g
u
2
2
- скоростная высота или скоростной напор.
Уравнение (2.6) называется уравнением Бернулли для струйки
идеальной несжимаемой жидкости [1,2].
Трехчлен
H
g
up
z
=++
2
γ
называется полным напором в данном
сечении.
Таким образом, из уравнения (2.6) следует, что
21
HH
=
и
constH
g
up
z
==++
2
2
γ
(вдоль струйки), т. е. при движении идеальной
жидкости полный напор вдоль струйки величина постоянная.
Слагаемые уравнения (2.6) имеют физический, точнее –
энергетический, смысл. Условимся называть удельной энергией

Страницы