Гидродинамика. Мишина К.Н. - 38 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

УлГТУ | Ульяновск

Составители: 

Рубрика: 

25.0
)
Re
68
(11,0 +
∆
=
d
λ
.
3. Зона квадратичных сопротивлений,
500Re ≥
∆
⋅
d
,
)(
d
f
∆
=
λ
.
Приведем формулу Б.Л Шифринсона
25.0
)/(11,0 d∆=
λ
.
В нашей задаче
2037,4
32
03,0
14285Re
1
1
<=⋅=
∆
⋅
d
. Следовательно,
025,014285/3164,0
25.0
1
==
λ
.
2028,34
20
03,0
22856Re
2
2
>=⋅=
∆
⋅
d
. Коэффициент
2
λ
находим по
формуле А.Д. Альтшуля
028,0)
22856
68
20
03,0
(11,0
25.0
2
=+=
λ
.
Таким образом, уточненное значение
0255,0
2
21
=
+
=
λλ
λ
, т.е. потери
по длине в нашем расчете несколько завышены.
Рекомендуем следующую последовательность построения графика
Бернулли (рис. 4.2).
Проводим плоскость сравнения О-О и на ней отмечаем характерные
точки: 0; 1 – вход в трубу
1
l
(перед выходом и после входа
соответственно); 2 – внезапное сужение; 3 – кран; 4 – выход из трубы.
Через эти точки проводим вспомогательные вертикальные линии. Точка
О’ соответствует значению полного (начального) напора Перед входом в
трубу
37,11/ =++=
gpHzH
манНнач
ρ
м. Проводим через точку О’
горизонтальную линию
АА
НН
−
начального напора, которая по
физической сущности является линией полной удельной энергии в
случае движении идеальной жидкости, т.е. при движении без потерь
напора (энергии).
После входа потока в трубу (точка 1) произойдет потеря на вход
0318,0
2
2
1
=⋅=
g
h
вхвх
ϑ
ζ
м. От точки О’ вниз следует отложить
вх
h
, получим
точку 1’. Высота 1-1’ будет соответствовать напору в начале трубы
1
l
. К
концу трубы
1
l
напор уменьшится постепенно на
476.0
2
1
1
1
1
=⋅=
gd
l
h
l
ϑ
λ
м.
После прохождения внезапного сужения произойдет потеря напора на

Страницы