Составители:
Рубрика:
72
Порядок n
м
, соответствующий максимальной гармонике, опреде
ляется по формуле, предложенной А. М. Заездным:
м
0,94 1.n =β−
Подставляя в (4.21) значения β из формул (4.22) или (4.23), можно
получить необходимую ширину полосы пропускания. Например, для
(4.22)
cc
21,873,744.ffn fΔ= − (4.24)
В ряде систем с фазовой модуляцией ширина спектра зависит как
от девиации фазы Δϕ, так и от частоты f
с
. Поэтому спектр сигнала
в этих системах меняется почти в тех же пределах, что и частота f
с
.
В некоторых измерительных и следящих ОЭП модуляция началь
ной фазы сигнала осуществляется за счет перемещения изображения
излучателя относительно растра модулятора. При этом ширина по
лосы частот Δf определяется скоростью этого перемещения и его диа
пазоном. Если скорость перемещения мала, то Δf также невелика
и может определяться возможной паразитной девиацией несущей ча
стоты, вызванной несовершенством модулятора или электронного
тракта.
На выбор частоты импульсов и полосы пропускания импульсных
ОЭП активного типа, предназначенных для определения координат
удаленных движущихся объектов, оказывают влияние такие факто
ры, как конечное время распространения сигнала до объекта и обрат
но, движение объекта, необходимость получения несколько сигна
лов (импульсов) от объекта за один цикл измерений, диаграмма на
правленности передающей оптической системы, постоянная времени
приемника излучения и ряд других.
При малой угловой скорости сканирования α по полю или при
малой относительной угловой скорости движения объекта длитель
ность импульса от объекта, соответствующая угловой ширине диаг
раммы направленности излучения θ,
и
/.τ=θα Так как иногда ско
рость α бывает достаточно большой, то следует учитывать уменьше
ние τ
и
вследствие запаздывания, связанного с прохождением
излучения до объекта и обратно, т. е.
и
/2/,lcτ=θα− где l — расстоя
ние до объекта; с = 3 ⋅ 10
8
м/с.
Если известна угловая скорость объекта ω, то можно выбрать α
так, чтобы за время одного цикла сканирования поля объект не сме
стился более чем на 1/n
θ
ширины диаграммы направленности θ, т. е.
()()
обз
1/ / 2 / ,n
θ
θω≥ω α
где 2ω
обз
— угловое поле обзора. В предельном случае:
()
2
иобз и
/2 2/; / .
f
nlcfk
θΔ
τ=θ ωω − Δ= τ
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 70
- 71
- 72
- 73
- 74
- …
- следующая ›
- последняя »
