Составители:
Рубрика:
87
расположены на некотором удалении l от оси башни и поэтому изме
рительная трасса имеет угол наклона ε к горизонтальной плоскости.
На рис. 4.13, а показано сечение, совпадающее с измерительной
плоскостью и проходящее через ось башни и узловую точку объекти
ва Об
у
нижнего прибора. Для удобства рассмотрения соотношений
показано изображение
у
Об
′
объектива в плоском зеркале, обеспечи
вающем оптическую связь нижнего прибора с верхним, а также —
сечение, перпендикулярное к измерительной плоскости, проходящее
через прямую, соединяющую идеальное положение точечного источ
ника О′ и узловую точку приемного объектива. На рис. 4.13, а пока
зано положение источника излучения в плане (вид А).
Так как измеряемые углы рассогласований θ и η в реальной схеме
не превышают десятков угловых минут, то в силу их малости выра
жения для составляющих амплитуд колебаний по осям координат
будут иметь вид
об об
(cos)
,,
sin cos
y
хy
хL A
yL
АA
ffy
−ε
==
′′
ε+ ε
где х и у — перемещения изображения излучателя в плоскости ана
лиза (фокальной плоскости объектива) по двум взаимно перпенди
кулярным направлениям; L — наклонная дальность;
об
f
′
— фокус
ные расстояния объективов; ε — угол наклона оптической оси.
Перемещения х и у регистрируются выходными самопишущими
приборами как х′ и у′. Следовательно,
п
xxk
′
=
и
п
,yyk
′
=
где k
п
—
коэффициент передачи канала регистрации.
С учетом этого
п
п
об об п
(cos)
,.
sin cos
y
xy
xk L A
yk L
AA
ffyk
′
−ε
′
==
′′′
ε+ ε
В связи с тем, что в этих выражениях аргументы не коррелирован
ны, средние квадратические погрешности измерений каждой из со
ставляющих определяются выражениями:
об п
2
2
2
22 22
22
об п
п
,
x
A
xL fk
x
xx x
Lf k
kk
′′
σ
⎛⎞
′′ ′⎛⎞
⎛⎞
=σ + σ + σ + σ
⎜⎟
⎜⎟
⎜⎟
′
⎝⎠
⎝⎠
⎝⎠
об п
2
2
22 222
22
п
п
ctg ,
y
A
yfk
y
yy
y
Lk
kk
′′
ε
σ
′′⎛⎞
⎛⎞
′
=σ + σ + σ + εσ
⎜⎟
⎜⎟
⎝⎠
⎝⎠
где
об об
/; /(sin).
xy
kLfkLf
′′
==ε
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 85
- 86
- 87
- 88
- 89
- …
- следующая ›
- последняя »
