ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
Рис. 33 Рис. 34
Вместо плоского зеркала перед источником 1 и приемником 2 на том же расстоянии f = 75 см уста-
навливают ступенчатую фазовую субзонную пластинку (рис. 33) и отмечают резкое увеличение интен-
сивности I принимаемого сигнала, т.е. I >> I
o
.
Очевидно, что ступенчатая фазовая субзонная пластинка не позволяет достичь предельной фокуси-
ровки волн, так как вторичные волны, приходящие в точку наблюдения от внешнего и внутреннего края
каждой субзоны имеют разность фаз, равную
ϕ
, которая при N = 3 согласно формуле (34) равна:
3
π
=ϕ .
Следовательно, чтобы полностью «размотать» спираль векторной диаграммы и достичь максимальной
фокусировки волн, необходимо значительно увеличить число субзон N, на которое разбивается каждая
зона Френеля и изменить соответствующие фазы вторичных волн, то есть необходимо перейти от сту-
пенчатой фазовой субзонной пластинки к вогнутому зеркалу. Чтобы найти форму поверхности соби-
рающего зеркала, необходимо из выражений (32) и (36) исключить величину ∆ . При больших порядко-
вых числах субзон можно считать, что i ≈ (i – 1). Тогда получим уравнение гиперболы
22
42 dfdr += .
Другими словами, собирающее зеркало, не обладающее сферической аберрацией, должно иметь по-
верхность в виде гиперболоида вращения. Если величину
∆
исключить из уравнений (33) и (36), то по-
лучим уравнение параболы
fdr 2
2
= . (37)
Следовательно, в первом приближении форму поверхности собирающего зеркала можно считать
параболоидом вращения.
Дадим понятие о зонировании собирающих зеркал. С помощью ступенчатой фазовой субзонной
пластинки изменялись фазы вторичных волн, идущие от всех субзон, кроме первой субзоны. При N = 3
фаза волны, идущая от седьмой субзоны изменилась на 2
π и есть вектор
7
E
на диаграмме (рис. 31) пово-
рачиваются по часовой стрелке на угол 2
π. Однако такое изменение фазы на 2π не влияет на соотноше-
ние всех фаз вторичных волн, приходящих в точку наблюдения. Следовательно, отражающую поверх-
ность седьмой субзоны не следует сдвигать навстречу падающим волнам согласно формуле (36)
на отрезок
2
)1()1(
∆
−=−= idid
i
. При 2,3=λ см и N = 3 имеем 16
212
)1(
7
=
λ
=
λ
−= id мм. Поверхность
восьмой, девятой и т.д. субзон следует сместить на отрезки: d; 2d; 3d и т.д. При этом фазовые со-
отношения
