ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
= 2) субзоны, будет равна ϕ
=
ϕ
2
; фаза вторичной волны от третьей (i = 3) субзоны будет равна
ϕ
=
ϕ
2
3
и
т.д. Следовательно, фазы вторичных волн, приходящих от субзон в точку М, образуют арифметическую
прогрессию: 0; ...;3;2; ϕϕϕ Согласно принципа Гюйгенса-Френеля амплитуда результирующей волны,
приходящей в точку М, равна
])1(cos[...)2cos()cos(cos
321
ϕ
−
−
ω+ϕ
−
ω
+
ϕ
−
ω
+
ω
=
ntEtEtEtEE
n
. (35)
Для нахождения амплитуды результирующей волны, отраженной от плоского зеркала и приходя-
щей в точку наблюдения, воспользуемся векторной диаграммой (рис. 31), построенной на основании
формулы (35) при
3
π
=ϕ
. Векторная диаграмма представляет собой ломаную линию, вписанную в свер-
тывающуюся спираль, причем каждый последующий вектор
1
E
+i
повернут против часовой стрелки на
угол ϕ по отношению к предыдущему вектору
i
E . Амплитуда результирующей волны, отраженной от
плоского зеркала и приходящей в точку М, численно равна модулю вектора, соединяющего начало и
конец векторной диаграммы. Легко видеть, что при бесконечно большом числе субзон амплитуда ре-
зультирующей волны равна половине амплитуды волны, приходящей от первых трех субзон, или поло-
вине амплитуды волны, приходящей от первой зоны Френеля. В частном случае двенадцати субзон или
четырех зон Френеля, как показано на рис. 31, амплитуда результирующей волны, отраженной от плос-
кого зеркала, будет не столь большой.
Для того чтобы увеличить в точке наблюдения амплитуду результирующей вторичной волны, от-
раженной от зеркала, необходимо «размотать» спираль векторной диаграммы (рис. 31) и превратить ее
в прямую линию. Для этой цели увеличим фазу вторичной волны, отраженной от второй субзоны, на
3
π
=ϕ
, т.е. повернем вектор
2
E на диаграмме (рис. 31) по часовой стрелке на угол
3
π
=ϕ
по отношению к
вектору
1
E
волны, отраженной от первой субзоны. Другими словами, необходимо компенсировать гео-
метрическую разность
Рис. 31
Рис. 32
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 20
- 21
- 22
- 23
- 24
- …
- следующая ›
- последняя »
