Кристаллооптические явления и их моделирование в диапазоне сверхвысоких частот. Молотков Н.Я - 26 стр.

UptoLike

Составители:

Рубрика:

Рис. 34

жение преломленных волновых фронтов для обыкновенной и необыкновенной волны. Из по-

строения видно, что угол преломления β

необыкновенной волны оказывается несколько больше

угла преломления β

обыкновенной волны, что подтверждается соответствующим эксперимен-

том.

На рис. 34 показано построение волновых фронтов для обыкновенной и необыкновенной

волны при нормальном падении линейно поляризованной волны на преломляющую грань моде-

ли кристалла (рис. 32).

Согласно принципу Гюйгенса около точек А и В возникнут сферические волновые поверхно-

сти одинакового радиуса, в результате чего волновой фронт СМ обыкновенной волны в модели

кристалла будет параллелен падающему фронту АВ и обыкновенные волны пересекут грань мо-

дели кристалла, не преломляясь. Волновые поверхности вторичных необыкновенных волн, исхо-

дящих из точек А и В, будут иметь в плоскости рис. 34 вид эллипсов, малые полуоси которых па-

раллельны главной оси ГО «кристалла». Волновой фронт NP необыкновенной волны, распро-

страняющейся в модели кристалла, будет также параллелен падающему фронту АВ плоской вол-

ны, но точки N и Р его касания с эллипсами – сдвинуты относительно точек С и М. Это приводит

к отклонению необыкновенных волн от первоначального направления распространения.

Для того, чтобы уверенно показать факт отклонения необыкновенных волн при нормальном

падении сантиметровых электромагнитных волн на грань кристалла, модель кристалла целесо-

образно изготовить в форме параллелепипеда достаточно больших размеров 20 × 20 × 30 см

(рис. 35).

Рис. 35

При этом листы органического стекла должны составлять с гранью, на которую нормально па-

дают волны, угол 45°.

еo