ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
o
e
e
n
n
=
β
α
sin
sin
. (8.2)
Легко подсчитать, что угол преломления для необыкновенной волны, распространяющейся во вто-
рой призме, равен
°≈
β
5,51
e
. Таким образом, из модели поляризатора Волластона выходят две линейно
поляризованные волны, которые в опыте улавливаются соответствующим перемещением приемной ру-
порной антенны, соединенной с осциллографом. Угол расхождения двух линейно поляризованных волн
примерно равен
°≈
β
−
β
=
γ
12
oe
. Здесь мы не учитываем дополнительное преломление волн при выходе
из второй анизотропной призмы поляризатора Волластона. Вращением приемной рупорной антенны,
как анализатора, вокруг ее продольной оси убеждаются, что каждая из волн на выходе модели поляри-
затора Волластона линейно поляризована, причем линии поляризации в них ортогональны и ориентиро-
ваны по направлению главных осей анизотропных призм.
На базе слоистых диэлектрических структур можно изготовить наглядную действующую модель
поляризационной призмы Глана с воздушным зазором.
Модель данного поляризатора (рис. 38) для сан-
тиметровых электромагнитных волн состоит из
двух прямоугольных двоякопреломляющих призм с углом
при вершинах, равном
°
=
α
52 . Так как листы органического
стекла в обоих призмах параллельны, то их главные
«оптические» оси так же параллельны. Между призмами
имеется воздушный промежуток, толщина L
Рис. 39
которого должна быть не меньше длины волны используемого электромагнитного излучения.
Рассмотрим принцип действия данного поляризатора. Облучим модель поляризационной призмы
Глана электромагнитной волной, электрический вектор E которой составляет с главными осями анизо-
тропных призм угол 45° (рис. 39). Такое облучение в определенной мере эквивалентно использованию
неполяризационного излучения в соответствующем оптическом эксперименте. В первой двоякопрелом-
ляющей призме волна распадается на две линейно поляризованные волны (обыкновенную о и необык-
новенную e ) с ортогональными линиями поляризации. Обе волны распространяются в одном направле-
нии и падают на границу раздела между призмой и воздушными промежутками под углом °
=
α
52 . Так
как показатели преломления для обыкновенной и необыкновенной волны равны 33,1=
o
n и 20,1
=
e
n , то
воздушный слой между анизотропными призмами поляризатора Глана выполняет роль «оптически»
менее плотной среды. При этом для обыкновенной о волны предельный угол полного внутреннего от-
ражения в соответствии с формулой
o
o
n
1
sin
=α
(8.3)
равен
°≈α 5,48
o
. Так как угол падения °=α 52 для обыкновенной волны, падающей на границу раздела,
больше предельного угла
o
α полного внутреннего отражения (
o
α
>
α
), то она испытывает полное отра-
Рис. 38
α
α
α
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 26
- 27
- 28
- 29
- 30
- …
- следующая ›
- последняя »
