Оптика и квазиоптика СВЧ. Молотков Н.Я - 128 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

Рис. 187
Вследствие того что металлические диполи модели кристалла лежат лишь в трёх основных плоскостях,
рассеяние такой решёткой в силу радиальной несимметричности полей диполей будет удовлетворять обычному
закону Вульфа–Брэггов:
λ=θ nd sin2
, где
d = 4 см – расстояние между основными отражающими плоскостями
"кристалла". Диагональные плоскости решётки в отражении участвовать практически не будут.
Иллюстрация рентгеновской съёмки вращающегося кристалла проводится следующим образом. Медленно
перемещают приёмную антенну по окружности с центром на оси вращения "кристалла". На экране осциллогра-
фа, соединённом с приёмной антенной, замечают величину кратковременных импульсов приёма, обусловлен-
ных рассеянием решетки при её вращении. Находят положения приёмной антенны, при которых импульсы
приёма отражённого от "кристалла" излучения будут максимальны. Эти положения приёмной антенны опреде-
ляют углы интерференционных максимумов. На рисунке 188 представлена экспериментальная "рентгенограм-
ма" вращающегося кристалла, т.е. зависимость максимально возможной интенсивности принимаемого под оп-
ределённым углом излучения от величины угла
θ
2 . На "рентгенограмме" очень отчётливо выделяются два ин-
терференционных максимума под углами
=
θ
2 50° и
=
θ
2 115° соответственно для первого и второго порядков
интерференции. Найдя из опыта углы максимального отражения
=
θ
25° и
=
θ
57,5°, по закону Вульфа–Брэггов
можно определить межплоскостное расстояние
d, значение которого совпадает с величиной постоянной решёт-
ки
a = b = 4 см. Модель кристалла позволяет изменить величину постоянной решётки перестановкой восьми
периферийных "атомов" относительно центрального "атома" модели кристалла (рис. 186) и наблюдать главные
дифракционные максимумы под другими углами скольжения, которые соответствуют закону Вульфа–Бреггов.
Рис. 188
Метод Дебая и Шеррера. Этот метод позволяет производить анализ строения мелкокристаллических и
поликристаллических веществ. Такое вещество даже в малом объёме (до 1 мм
3
) содержит огромное число кри-
сталликов, расположенных беспорядочно друг относительно друга. Если через такое вещество пропустить уз-
кий пучок монохроматических рентгеновских лучей с известной длиной волны λ, то всегда найдутся атомные
плоскости с расстоянием
d ориентированные к падающему лучу так, что от них наблюдается максимальное от-
ражение в соответствии с законом Вульфа–Бреггов. Очевидно, что условию (3.13.9) будет удовлетворять не
только рассмотренный кристаллик, но и те, кристаллики, плоскости которых также составляют угол
θ
к па-
дающему на них лучу. При этом максимальное отражение будет наблюдаться как в вертикальной, так и гори-
зонтальной плоскости и любых других плоскостях, содержащих первичный рентгеновский пучок. Легко видеть,
что совокупность таких отражённых лучей образует поверхность конуса с углом раствора
θ4 . Причём ось ко-
нуса совпадает с направлением первичного луча (рис. 189). Чем больше порядок m дифракционного максимума,

Страницы