ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
Рис. 218
Рис. 219
На рисунке 219 показано построение волновых фронтов для обыкновенной и необыкновенной волн при
нормальном падении плоской волны на модель двоякопреломляющего кристалла (рис. 217). Электрический
вектор
E линейно поляризованной волны, падающей на грань кристалла, составляет с плоскостью падения
угол 45
°. Из построения волновых поверхностей видно, что обыкновенная и необыкновенная волны распро-
страняются с одинаковыми фазовыми скоростями, так как направление их распространения совпадает с главной
осью модели кристалла.
3.
Главная ось кристалла параллельна преломляющей грани и расположена в плоскости падения. Модель
кристалла для исследования двойного лучепреломления в сантиметровом диа-
пазоне электромагнитных волн при указанных условиях ориентации главной
оси кристалла показана на рис. 220. На рисунке 221 показано построение вол-
новых фронтов для обыкновенной и необыкновенной волны в рассматриваемой
модели кристалла при наклонном падении на неё линейно поляризованной вол-
ны, электрический вектор
E которой составляет с плоскостью падения угол
45°. Из построения следует, что угол преломления β
о
обыкновенной волны
меньше угла преломления β
е
необыкновенной волны, что подтверждается соот-
ветствующим экспериментом. На рисунке 222 показано построение волновых
фронтов для обыкновенной и необыкновенной волны при нормальном падении
линейно поляризованных волн на преломляющую грань модели кристалла
(рис. 220). Из построения следует, что обыкновенная и необыкновенная волны
распространяются в модели кристалла в прежнем направлении, но имеют различные фазовые скорости.
Рис. 220
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 146
- 147
- 148
- 149
- 150
- …
- следующая ›
- последняя »
