Оптика и квазиоптика СВЧ. Молотков Н.Я - 147 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

Рис. 216
На рисунке 216 показано построение на основе принципа Гюйгенса волновых поверхностей обыкновенной
и необыкновенной волн при нормальном падении плоской волны на модель двоякопреломляющего кристалла
(рис. 214).
Электрический вектор
E линейно поляризованной волны, падающей на диаметральную грань модели
кристалла, составляет с плоскостью падения угол
α = 45°. Из построения волновых поверхностей следует, что
обыкновенная и необыкновенная волны не испытывают отклонения от первоначального направления, хотя и
распространяются в "кристалле" с различными фазовыми скоростями
о
V и
e
V .
2.
Главная ось кристалла перпендикулярна преломляющей грани и распо-
ложена в плоскости падения.
Модель кристалла (рис. 217) выполнена в форме
полуцилиндра радиусом 15 см, что позволяет экспериментально исследовать
двойное лучепреломление только на одной диаметральной преломляющей грани.
Листы органического стекла в модели кристалла расположены параллельно пре-
ломляющей грани так, что главная ось модели кристалла (направление перпен-
дикулярное листам стекла) лежит в плоскости падения.
На рисунке 218 показано построение на основе принципа Гюйгенса волно-
вых фронтов для обыкновенной и необыкновенной волн в модели кристалла
(рис. 217) при наклонном падении плоского фронта
АВ линейно поляризованной
волны, электрический вектор
E
которой составляет с плоскостью падения угол
45
°. За время τ, в течение которого правый край фронта В распространяется в
воздухе до точки
С, в модели кристалла возникают около точки А две волны: обыкновенная, волновая поверх-
ность которой в плоскости падения изображается окружностью, и необыкновенная волна, волновая поверх-
ность которой имеет форму эллипса, малая полуось которого параллельна оси ГО модели кристалла. Линии
СМ
и
CN, являющиеся касательными к окружности и эллипсу, дают положение волновых фронтов для преломлен-
ных волн, соответственно, обыкновенной и необыкновенной. При этом угол преломления
β
о
для обыкновенной
волны может быть рассчитан по формуле (4.7.1), так как для неё показатель преломления
n
о
имеет постоянное
значение. Для необыкновенной волны, электрический вектор
e
E которой составляет с главной осью ГО модели
произвольный угол, показатель преломления
e
n
′
имеет значение, заключённой в пределах от
=
e
n 1,20 до
=
о
n 1,33. Так как показатель преломления
e
n
′
для необыкновенной волны оказывается меньше показателя пре-
ломления для обыкновенной волны
о
n , то угол преломления β
е
для необыкновенной волны будет больше угла
преломления
β
о
для обыкновенной волны, что подтверждается опытами в сантиметровом диапазоне электро-
магнитных волн.
Рис. 217

Страницы