Оптика и квазиоптика СВЧ. Молотков Н.Я - 145 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

венную и необыкновенную с ортогональными линиями поляризации, которые распространяются по одному
направлению (рис. 209).
Обыкновенная волна, вектор
о
E которой перпендикулярен к главной оси призмы, преломляется на гипо-
тенузной грани призмы в соответствии с законом:
оо
1
sin
sin
n
=
β
α
. При α = 45° и п
о
= 1,33 имеем значение угла
преломления
β
о
= 70°. Другими словами, обыкновенная волна отклоняется к основанию призмы от первона-
чального направления распространения на угол
γ
о
= β
о
– α = 24°. Необыкновенная волна преломляется на гипо-
тенузной грани призмы в соответствии с законом
ee
n
1
sin
sin
=
β
α
. При α = 45° и п
е
= 1,20 получим β
е
= 58°, т.е.
данная волна отклоняется призмой от первоначального направления распространения на угол
γ
е
= β
е
– α = 13°.
На рисунке 210 показана двоякопреломляющая призма, выполненная из тон-
ких листов органического стекла с воздушными промежутками между ними. Глав-
ная ось этой призмы располагается перпендикулярно к листам оргстекла и перпен-
дикулярно к её основанию. Этим данная призма отличается от призмы, изображён-
ной на рис. 208. Показатели преломления для обыкновенной и необыкновенной
волн имеют прежние значения:
п
о
= 1,33 и п
е
= 1,20. Ход лучей в призме (рис. 210)
показан на рис. 211.
Рис. 211
Углы преломления для обыкновенной и необыкновенной волн имеют прежние значения:
β
о
= 70°; β
е
= 58°.
Описанная анизотропная призма рис. 210 позволяет показать отсутствие двойного лучепреломления в слу-
чае, когда электромагнитная волна распространяется вдоль её главной оси. Для этого призму (рис. 210) доста-
точно установить, как показано на рис. 212, и облучить её волной перпендикулярно вертикальной катетной гра-
ни. В этом случае линейно поляризованная волна при любой ориентации её электрического вектора
E
является
обыкновенной волной (рис. 213) и испытывает преломление по закону:
о
1
sin
sin
n
=
β
α
.
Таким образом, опытным путём доказано, что двойное лучепреломление не наблюдается, если электро-
магнитная волна распространяется вдоль главной оси анизотропного кристалла.
Рис. 212 Рис. 213
4.7. ПОСТРОЕНИЕ ГЮЙГЕНСА ДЛЯ РАЗЛИЧНЫХ СЛУЧАЕВ
ДВОЙНОГО ЛУЧЕПРЕЛОМЛЕНИЯ НА ПОВЕРХНОСТИ КРИСТАЛЛА
Для наглядного объяснения двойного лучепреломления и построения обоих преломлённых лучей в одно-
осном кристалле можно воспользоваться графическим методом, предложенным Х. Гюйгенсом и являющимся
Рис. 210
ГО

Страницы