Оптика и квазиоптика СВЧ. Молотков Н.Я - 144 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

2
2
1
λ
−=
y
e
а
n
= 0,80. Другими словами, анизотропия обусловлена тем, что а
z
≠ а
y
. Ход лучей в волноводной
призме показан на рис. 207.
Рис. 206
Рис. 207
Обыкновенная и необыкновенная волны испытывают на гипотенузной грани призмы преломления в соот-
ветствии с законами
оо
1
sin
sin
n
=
β
α
;
ee
n
1
sin
sin
=
β
α
, где β
о
и β
е
– углы преломления для
обыкновенной и необыкновенной волн. Расчёты дают
β
о
= 22°; β
е
= 29°.
Описанные призмы не позволяют исследовать двойное преломление в случае,
когда волна распространяется вдоль главной оси. Рассмотрим различные случаи
двойного лучепреломления сантиметровых электромагнитных волн в двоякопре-
ломляющих призмах, выполненных на базе слоистых диэлектрических структур.
На рисунке 208 показана анизотропная прямоугольная призма, состоящая из тон-
ких листов органического стекла толщиной 4 мм, установленных параллельно
друг другу на расстоянии также 4 мм. Листы органического стекла скрепляются
металлическими шпильками с соответствующими прокладками. Преломляющий
угол призмы при её вершине
α = 45°. За главную ось принимается направление,
перпендикулярное к листам оргстекла. Для обыкновенной и необыкновенной волн призма имеет, соответствен-
но, показатели преломления
п
о
= 1,33 и п
е
= 1,20.
Рис. 209
Для проведения эксперимента облучают призму электромагнитной волной перпендикулярно к её катетной
грани так, чтобы волны распространялись вдоль листов оргстекла, т.е. перпендикулярно к её главной оси. При
этом электрический вектор
E линейно поляризованной волны должен составлять с главной осью призмы угол
ϕ = 45°. При таком облучении призмы линейно поляризованная волна в ней распадается на две волны: обыкно-
Рис. 208

Страницы