Оптика и квазиоптика СВЧ. Молотков Н.Я - 169 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

Рис. 251
Следует отметить, что пространственная диаграмма ничего не говорит о фазовых соотношениях
рассматриваемых волн. На основе векторной диаграммы находим амплитуды обыкновенной и необыкновенной
волн на выходе комбинации произвольных двоякопреломляющих одноосных пластинок:
1оо
2
о
2
о
2
о
cos2 δ
′′′
+
′′
+
′
= EEEEE
; (4.11.10)
2
222
cos2 δ
′′′
+
′′
+
′
=
eeeee
EEEEE . (4.11.11)
Разность фаз δ между обыкновенной и необыкновенной волнами также может быть найдена на основе
векторной диаграммы
о
δ
−
δ
=
δ
e
или )(tgtg
о
δ−δ
=
δ
e
, (4.11.12)
где
o
EE
E
′′
+δ
′
δ
′
=δ
1о
1о
о
cos
sin
tg
; (4.11.13)
221
221
cos)cos(
sin)sin(
tg
δ
′′
+δ+δ
′
δ
′
′
+δ+δ
′
=δ
ee
ee
e
EE
EE
. (4.11.14)
Следовательно, в общем случае колебания обыкновенной и необыкновенной составляющих на выходе
двух скрещенных двоякопреломляющих пластинок описываются уравнениями, которые в свернутой форме
имеют вид
tE
ω
=
ε
sin
оо
;
)(sin
δ
+
ω
=
ε
tE
ee
, (4.11.15)
где величины
о
E ,
e
E , δ – даются выражениями (4.11.10) – (4.11.14).
Исключив из выражений (4.11.15) время
t, получим уравнение эллипса, которое в свёрнутой форме имеет
вид
δ=
ε
+δ
εε
−
ε
2
2
2
о
о
2
о
2
о
sincos2
e
e
e
e
E
EE
E
. (4.11.16)
Таким образом, линейно поляризованная волна, проходя через комбинацию двух скрещенных
двоякопреломляющих пластинок, становится эллиптически поляризованной волной. Очевидно, в зависимости
от свойств двоякопреломляющих пластинок и величин α и γ эллиптически поляризованная волна может
вырождаться в волну с круговой или линейной поляризацией. Рассмотрим два наиболее важных частных случая
комбинации двух двоякопреломляющих пластинок.
1. Комбинация состоит из двух двоякопреломляющих "пластинок
4
λ
", для которых
2
21
π
=δ=δ . На
основании (4.11.10) и (4.11.11) при учёте выражений (4.11.5) – (4.11.8) найдём амплитуды обыкновенной и
необыкновенной волн на выходе комбинации пластинок
γα+γα=
′′
+
′
=
22222
о
2
оо
cossinsincosEEEE ;
γα+γα=
′′
+
′
=
222222
sinsincoscosEEEE
eee
. (4.11.17)
Фазы этих волн в соответствии с формулами (4.11.13)–(4.11.14) равны:
о
о
о
tg
E
E
′′
′
=δ ;
e
e
e
E
E
′
′′
−=δtg
. (4.11.18)
На основании формулы (4.11.12) найдём разность фаз между обыкновенной и необыкновенной волнами

Страницы