Оптика и квазиоптика СВЧ. Молотков Н.Я - 198 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

"оптической" оси z. Это позволит экспериментально наблюдать прохождение электромагнитной волны как бы в
различных направлениях анизотропной среды и при различной ориентации вектора электрического смещения
e
D необыкновенной волны по отношению к главной оси слоистой структуры (рис. 275). С этой целью
изготовлено семь плоскопараллельных прямоугольных пластинок слоистой структуры в форме
параллелепипедов высотой а = 25 см, длиной b = 24 см и толщиной h = 6,0 см каждая.
Ребра а
, b , h всех пластинок ортогональны, причем, ребра a и b совпадают с плоскостью, на которую падает
электромагнитная волна. Во всех семи пластинках листы органического стекла толщиной d
1
= 4 мм
устанавливаются вертикально. Семь пластинок отличаются друг от друга тем, что в них листы органического
стекла составляют с гранью, содержащей ребра а
, h, различные углы: γ = 0°, 15°, 30°, 45°, 60°, 75°, 90°. Из
рисунка 275 видно, что листы оргстекла, содержащие ось x, составляют с ребром h пластинки угол γ. Такой же
угол γ в анизотропной пластинке составляет главная ось z с ребром b. Следовательно, вектор
e
D
необыкновенной волны, распространяющейся в пластинке, будет составлять угол γ с "оптической" осью z
модели кристалла.
Рис. 275
В частном случае при γ = 0° листы органического стекла располагаются перпендикулярно к ребру b, при
этом главная ось z двоякопреломляющей пластинки совпадает с направлением ребра b (рис. 276, а). На рисунке
276, б, в показаны анизотропные пластинки, в которых вектор
e
D волны, распространяющийся в модели
кристалла, составляет с главной осью z углы γ = 30° и γ = 60°.
a) γ = 0° б) γ = 30° в) γ = 60°
Рис. 276
При облучении анизотропной пластинки, выполненной в виде слоистой структуры, линейно
поляризованной волной, вектор
D электрического смещения которой составляет с ребрами a и b угол α = 45°,
в ней одновременно распространяются две волны с ортогональными линиями поляризации: обыкновенная
o
D
и необыкновенная
e
D равных амплитуд: D
o
= D
e
= Dcosα (рис. 275). Для обыкновенной волны, вектор
o
D
которой всегда перпендикулярен к главной оси z двоякопреломляющей пластинки, показатель преломления
имеет постоянное значение n
o
= 33,1
o
=ε=ε
y
независимо от используемой пластинки. Для необыкновенной
волны, вектор
e
D которой составляет в общем случае с главной осью z пластинки произвольный угол γ,
показатель преломления n
e
будет зависеть от относительной диэлектрической проницаемости ε(γ) в
направлении, определяемом ориентацией вектора
e
D , т.е. n
e
(γ) =
)(γε
. Другими словами, показатель
преломления для необыкновенной волны будет различен для различных пластинок, так как вектор
e
D в них
составляет различные углы γ с "оптической" осью z. Таким образом, при указанном облучении произвольной
анизотропной пластинки линейно поляризованной волной, обыкновенная и необыкновенная волны имеют

Страницы